Модифицирование и легирование поверхности лазерными, ионными и электронными пучками
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 38 39 40 41 42 43 44... 423 424 425
|
|
|
|
2.3. Взаимодействие лазерных пучков с металлами 2.3.1. Ввод энергии В металлах лазерное излучение поглощается из-за большой плотности электронов проводимости (внутризонные переходы) по механизму, сходному с поглощением свободных носителей в полупроводниках, Возбужделяне элекгрояы ствлкиввются с атомами решетки и время их релаксации '^Ю-^^ с. Энергия лазерного излучения очень быстро превращается в движение атомов. Для всего оптического спектра длина поглощения очень мала, ^100 А. Выше определенной критической длины волны отражательная способность металлов весьма высока (90% или более), но она резко уменьшается ниже этого значения. В качестве примера на рис. 2.14 приведены частотные зависимости отражательной способности золота [35] и алюминия. Критическая длина волны для алюминия менее 1 мкм, в то время как для золота она примерно равна 0,6 мкм. Критическая длина волны связана с плазменной частотой электронного газа. Отражательная способность имеет высокие значения для частот более низких, чем плазменная частота, которая является своего рода порогом. С точки зрения лазерного облучения для увеличения эффективности взаимодействия следует использовать лазеры с длинами волн, меньшими критического значения. Степень отражения весьма чувствительна к состоянию поверхности. Например, примеси и окисные слои могут изменять отражательную способность и таким образом оказывать заметное влияние на поглощенную плотность энергии. Например, если отражатель^ ная способность составляет 90% и изменяется на 1 %, то это может изменить количество поглощенной энергии на 10%. ом 0,6 1 2 Л, мкм 6 81Q Рис. 2.14. Зависимость отражательной способности r алюминия и золота от длины волны Л падающего света [35] 2.3.2. Нагрев и охлаждение Тепловые потоки могут быть рассчитаны с помощью обычного уравнения теплопроводности. Основное отличие от случая полупроводников заключается в отсутствии в уравнении объемного источника теплоты. Рассчитанная временная зависимость температур 40
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 38 39 40 41 42 43 44... 423 424 425
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
