Модифицирование и легирование поверхности лазерными, ионными и электронными пучками
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 350 351 352 353 354 355 356... 423 424 425
|
|
|
|
роль в трении, поскольку в ее процессе запасается и диссипирует энергия. К тому же при изучении пластической деформации становится возможным объяснение многих процессов, сопровождающих трение, которые трудно понять с иных позиций [41]. 12.4.3. Энергетическая модель трения Если предположить, что работа трения при скольжении равна работе пластической деформации, то естественно использовать это условие равенства для построения энергетической модели трения [41, 42]. Простое уравнение энергетического баланса можно записать в виде :^=^xydV,(12.1) где F — сила трения; блг^ — приращение смещения ползуна; т — локальное напряжение сдвига; у — сдвиговая деформация; V — деформированный объем. Свойства материала могут быть учтены, если использовать подходящее соотношение между напряжением и деформацией для данного материала. Наиболее простой случай соответствует скольжению твердого недеформируемого ползуна по деформируемому материалу. Из этой модели следует: коэффициент трения будет независим от вида материала твердого ползуна, что подтверждается экспериментально [41]. Если деформируется и ползун, то полная сила трения будет определяться каждым из деформирующихся материалов. Поскольку энергетические члены аддитивны, вклад различных деформируемых зон также будет аддитивным. Тот же принцип применим и для более сложных систем, таких, как слоистые структуры или покрытия различных типов. Если есть данные по зависимости х{у) для каждой зоны, то можно учесть их влияние при расчете коэффициентов трения. в качестве примера можно использовать простое аналитическое выражение вида т=Ттах[1—ехр(—су)]'^^ для аппроксимации т(у). Это параболическая функция при малых деформациях, стремящаяся к ттах при больших дсформациях. Она соответствует экспериментальным данным по механическим испытаниям при больших сдвиговых деформациях [43]. Распределение перемещений около поверхности может быть аппроксимировано выражением 6Xs=^ —'dxs^exp (—аг), где z — расстояние от поверхности. Зависимость деформации от расстояния анало Рис. 12.10. Расчетный коэффициент трения в функции напряжения Xs для простой зависимости х{у) с насыщением 0,9 0,99 0,999 0.9999 0,99999 r^/w при Ттах .[42] 352
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 350 351 352 353 354 355 356... 423 424 425
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
