Модифицирование и легирование поверхности лазерными, ионными и электронными пучками
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 279 280 281 282 283 284 285... 423 424 425
|
|
|
|
атомов и вакансий, а коэффициент диффузии Л-атомов в сплаве может быть выражен простым соотношением Z)A = (676)^v^Vav,(ЮЛО) где b — расстояние между ближайшими соседями; Zv —координационное число; Pv — вероятность того, что данный ближайший к Л-атому узел занят вакансией; v^^==v2ivexp [—^дД^Г)] —вероятность обмена Л-атома с вакансией, которая мол^ет быть выражена через частоту ударов частицы о потенциальный барьер v^, и больцмановский экспоненциальный множитель, содержащий энергию активации обмена Еа Если предположить, что между вакансиями и Л-атомами отсутствуют силы притяжения или отталкивания, то вероятность Pv оказывается равной атомарной концентрации вакансий в сплаве. В равновесных условиях C,^exp[-GV(fer)],(10Л1) где — свободная энергия образования вакансии. При ионной бомбардировке концентрация вакансий становится выше, чем следует из уравнения (10Л1). Прирост определяется балансом между скоростью образования вакансий при смещении атомов и рекомбинацией с атомами внедрения, а также стоком вакансий на поверхностях и дислокациях. Диффузия ускоряется благодаря росту концентрации вакансий при облучении и в связи с наличием избытка подвижных атомов внедрения. Движение вакансий и атомов внедрения происходит сходным образом, поэтому для коэффициента диффузии Da, связанного с движением атомов внедрения, можно записать соотношение, аналогичное (10.10). Вклад атомов внедрения в термическую диффузию обычно пренебрежимо мал в связи с тем, что энергия их образования велика в сравнении с энергией образования вакансий, а их концентрация в равновесных условиях оказывается на несколько порядков ниже [см. уравнение (10.11)]. Пренебрегая вслед за автором [33] вкладом подвижных кластеров, дефектов и такими усложняющими анализ факторами, как корреляционные эффекты, запишем коэффициент диффузии А-атомов благодаря термическому движению дефектов в простой форме DA=dj,^C^ + dj,fi„(10.12) где cIav и (Іаі — коэффициенты, зависящие от длины прыжка и других геометрических факторов, частоты прыжков и характера взаимодействия Л-атомов с вакансиями и атомами внедрения [см. уравнение (10.10)]. Более подробно коэффициенты диффузии обсуждены в [34]. Уравнение (10.12) связывает коэффициент диффузии в сплаве с концентрацией дефектов, определяемой прежде всего условиями облучения, посредством коэффициентов cIav и сім, зави 281
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 279 280 281 282 283 284 285... 423 424 425
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
