Модифицирование и легирование поверхности лазерными, ионными и электронными пучками
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 222 223 224 225 226 227 228... 423 424 425
|
|
|
|
диационными дефектами, относится к области высоких температур, при которых функционируют ядерные энергетические установки. Во многих отношениях трактовка результатов при высоких температурах проще, чем при умеренных, и наши знания о таких процессах намного обширней. Тем не менее в области ядерной технологии продолжаются активные исследовательские работы. Детальный обзор состояния этих работ приведен в [2]. 8.2.1. Диффузия при облучении Радиационно-стимулированная диффузия. Смещение атома вызывает появление пары вакансия — междоузельный атом. Атомы мишени выбиваются либо непосредственно имплантируемым ионом, либо другим атомом мишени, приведенным в движение вследствие каскада соударений. Скорость возникновения пар вакансия — междоузельный атом называется скоростью накопления дефектов и определяется уравнением Кинчина — Пиза /С = А1-Ф^££!!Е,(8.0) NEd дх где N—атомная плотность; £d —энергия смещения; Ф —поток бомбардирующих частиц; dfpaap/^^ —энергия разрушения, выделяющаяся в мишени на единицу пути частицы; скорость К задана числом смещений на атом в секунду. Существуют методы расчета К для бомбардировки различных структур, однако в большинстве из них не учитывается вся совокупность знаний о разрушении и имплантации. Следует отметить, что энергия смещения Ed и порог смещения — разные понятия. Энергия смещения ~ сугубо феноменологический параметр, определяющий наклон кривой зависимости К от б£тах/5х. Для Fe и еилавов на его оешвг £d=^40 эВ И Вакансионно-междоузельные пары, возникающие в каскадных процессах, стремятся объединиться в кластеры, что должно интенсифицировать процесс их рекомбинации. Следовательно, К дает чаще всего завышенную оценку для интенсивности образования дефектов, диффундирующих на значительные расстояния. Проведенные при низких температурах исследования образования пар Френкеля [4—6] показали, что не более 30% пар сохраняется при отжиге в заключительных стадиях каскадного процесса. Еще меньше пар сохраняется при более высоких температурах облучения. Диффузия в чистых металлах. Зародившиеся дефекты могут диффундировать со скоростью, определяемой температурой мишени. В чистых материалах междоузлия обычно значительно подвижней вакансий, хотя в изученном Хиллэретом [7] сплаве Ag—Zn подвижность междоузлий оказалась ниже, чем у вакансий. Подвижные дефекты могут аннигилировать посредством рекомбинаций (например, вакансий с атомами внедрения), диффузии к стокам (поверхности, границы зерен, дислокации и т. д.) или образования кластеров. Приблизительный расчет концентрации дефектов в 224
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 222 223 224 225 226 227 228... 423 424 425
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
