Модифицирование и легирование поверхности лазерными, ионными и электронными пучками
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 216 217 218 219 220 221 222... 423 424 425
|
|
|
|
ратуры сплошных замороженных пленок аргона свыше порогового значения 24 К, когда процессы испарения становятся заметными. Сходные эффекты лучевого разогрева могли быть причиной аномальной температурной зависимости, показанной на рис. 7.16, так как в работе [26] применялись пучки значительно большей плотности. Из приведенных выше примеров видно, что большие нелинейные эффекты пиков могут наблюдаться при сильно различающихся условиях ионной бомбардировки. 7.6. Термические пики. Основные положения и трудности Даже когда 6 внутри каскада столкновений далеко превышает характеристический порог для некоторых специфических процессов (плавление или испарение), существует несколько критериев количественно определяющих понятие термических пиков. Во-первых, размеры каскада должны быть достаточно велики, чтобы можно было применять статистическую динамику: например, диаметр каскада, инициированного ионами золота энергией 10 кэВ в золоте,, всего 20 А и поэтому содержит менее 500 атомов-мишений. Второе требование (тесно связанное с первым) заключается в том, что градиент температуры поперек пика должен быть невелик. В упомянутом выше случае инициирования ионами золота, когда начальное значение 9 (^25 эВ/атом) примерно в 10^ раз больше, чем в окружающей решетке, начальный "температурный" градиент будет громадным. И, наконец, постоянная времени охлаждения tq = ='R^I{AD) (где R — пробег иона и D — коэффициент температуропроводности мишени) должна быть больше, чем время, необходимое для электрон-фононного взаимодействия (^10"^^^ с). Иначе говоря, для описания свойств пика требуются две различные "температуры": одна — для электронной подсистемы и другая, совершенно отличная, — для движения атомов. При таких обстоятельствах выбор подходящей величины/) для описания термодиффузии представляет собой сложную проблему. Исчерпывающий обзор теоретических положений, используемых для трактовки каскадов высокой плотности, включающий относительные достижения различных моделей пиков (термических пиков, пиков смещений, ударных волн и ионизационных пиков) недавно был опубликован Томпсоном [21]. Вообще говоря, количественное рассмотрение в выражениях простой термодиффузии невозможно, так как упомянутые выше критерии редко выполняются из-за малых размеров типичных каскадов столкновений. Для решения этих проблем Винтербон [9] предположил возможность использования больцмановской статистики и понятия объемной термодиффузии для расчета различных параметров пиков (размеры пика, температурный градиент и скорость охлаждения), полученных в экспериментальных примерах из разд. 7.5, Результаты суммированы в табл, 7.5 и 7.6. 518
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 216 217 218 219 220 221 222... 423 424 425
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |