Сварка пластмасс ультразвуком. 2-е изд.
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 48 49 50 51 52 53 54... 254 255 256
|
|
|
|
1. При УЗС мягких пластмасс и волокнистых материалов теплота выделяется во всем объеме зоны сварки вследствие ги-стерезисных потерь при циклическом деформировании вязко-упругого материала. Процессы, происходящие на границе раздела, не оказывают существенного влияния на теплообразование. 2. Выделение теплоты в объеме свариваемого материала происходит неравномерно вследствие неравномерного распределения напряжений и деформаций. Преимущественное тепловыделение происходит в местах пучности напряжений. 3. Неравномерность выделения теплоты, а также температурные условия на границах приводят к неравномерному распределению температур. Оптимальным является такое распределение температур, когда сечение с максимальной температурой совпадает с границей раздела деталей. Очевидно также, что это сечение совпадает с сечением, в котором наблюдается пучность динамических напряжений. 4. В том случае, когда наибольший разогрев происходит не на границе раздела свариваемых полимеров, сварка все же осуществляется благодаря тому, что разогрев и действие статического давления приводят к процессу внедрения волновода в материал. Это вызывает постоянное изменение теплоотвода в холодные волновод и опору и сдвиг зоны максимальных температур к границе раздела. Следовательно, при больших толщинах деталей получение сварного соединения возможно только после определенной деформации полимера под волноводом. Из сказанного следует, что задача о разогреве деталей при ультразвуковой сварке может быть решена только в рамках задач термовязкоупругости [34, 35], в которых температурное поле определяется в зависимости от поля напряжений и деформаций вследствие нагревания материала за счет диссипации энергии. Решение таких задач сопряжено со значительными математическими трудностями. Как правило, толщина свариваемых деталей гораздо меньше четверти длины волны. Для этого квазистатического случая выражение для скорости диссипации механической энергии, усредненной за период колебаний /м , будет иметь вид — соЕ2и02 -?'м=.(НЛО) где Ег — модуль потерь. Так как нагружение материала представляет собой сумму возмущений (Н.7), то интенсивность теплообразования будет определяться суммой интенсивностей теплообразования от каждого из возмущений. Кроме того, вид выражения (11.10) оста-' ется одним и тем же как для возмущений, изменяющихся по закону синуса, так и для возмущений, изменяющихся по зако 4* 51
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 48 49 50 51 52 53 54... 254 255 256
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
