Сварка в защитных газах плавящимся электродом
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 16 17 18 19 20 21 22... 119 120 121
|
|
|
|
где ткр = — Тк„п; Т — температура капли; ГКШ1 — температура о кипения металла капли; М — молекулярная масса металла капли; у — удельный вес. Коэффициент о зависит от легирующих элементов, а также от окружающей каплю атмосферы. При увеличении содержания азота от 0,02 до 0,23% в хромоникелевой стали сила повышается от 1100" Ю-2 до 2500" Ю-2 Н/см. Кислород, понижает поверхностное натяжение. Небольшие количества шлака на поверхности капель при сварке в защитных газах, по-видимому, незначительно изменяют поверхностное натяжение. В расчетах при сварке в защитных газах принимают для стали а= 1200-\0~2 Н/см, а для сплавов алюминия типа АМг а = 445"10~2 Н/см [60]. Изменение радиуса шейки при отрыве капли приводит к изменению / ,,.„ (рис. 18,6). Электродинамическая сила /\эд возникает при прохождении тока по проводнику из-за взаимодействия тока с собственным магнитным полем. Если сечение проводника постоянно, то эта сила направлена по радиусу к оси проводника и стремится его сжать. Осевая составляющая ее равна /4"..,,--^.(24) ЙЛ Если сечение проводника неодинаковое по длине, то возникает осевое усилие ^эдо), направленное от меньшего сечения к большему. Это усилие на участке проводника радиусами /?1 /?2 можно записать так: Ъд(.,--^/*-|Ч(25) Таким образом, осевая сила не зависит от направления тока. Изменение поперечного сечения проводника возможно в месте перехода от твердого электрода к жидкой капле и в месте перехода от капли к дуге. Местом приложения электродинамической силы при отрыве капли от электрода можно условно принять плоскость, в которой жидкая шейка минимальна, и в расчетах принимать /?| равным радиусу шейки, а /?2 — равным радиусу активного пятна на капле. Реактивное давление испаряющегося металла и выделения газа. Расплавленный металл на электроде и изделии в зоне активных пятен находится при температуре, близкой к температуре кипения [18, 20]. Поэтому с активных пятен происходит интенсивное испарение, а иногда и газовыделение. Из газов, которые могут образоваться на электроде, существенно образование окиси углерода. Можно полагать, что окисление углерода оказывает заметное влияние только при сварке высокоуглеродистых сталей. При сварке низкоуглеродистых сталей окисление углерода и газовыделение невелико и реактивное давление определяется в основном испарением металла. Потоки паров направлены перпендикулярно к испаряющейся поверхности, но поскольку пары в дуге ионизируются, то дальнейшее направление потока пара определяется направлением собственного или внеш-ного магнитного поля в дуге. Реактивную силу испарения можно подсчитать по формуле FT) = Mv,(26) где М — масса металла, испаряющегося с поверхности в единицу времени; V — начальная скорость струи пара. Сила давления потоков плазмы дуги. Потоки плазмы образуются в результате испарения металла и действия электродинамических сил. В большинстве дуг с плавящимися электродами наблюдается одновременно два потока плазмы, двигающихся от электродов навстречу один другому. Мощность этих потоков неодинакова. Более мощный поток подавляет слабый и определяет результирующее усилие, действующее на электрод и ванну. Плазменные потоки, часто обладающие большой кинетической энергией, оказывают значительное давление на электроды. Помимо этого, может возникать отраженный поток, оказывающий воздействие на каплю. Не исключена возможность создания плазменным потоком зоны пониженного давления у электродов, с которых они истекают [74]. Усилие, создаваемое плазменным потоком, может быть найдено следующим образом: ^пл = Малгл(27) где Мпл — масса потока плазмы, проходящая через заданное сечение в единицу времени; V — скорость потока плазмы в заданном сечении. Характеристики основных видов переноса Крупнокапельный перенос. Крупная капля образуется на электроде постепенно и долго удерживается на нем. Если капля больше длины разрядного промежутка, то переход ее в ванну сопровождается коротким замыканием разрядного промежутка и погасанием дуги. Если капля меньше длины разрядного промежутка, то переход ее в ванну происходит без короткого замыкания. Основными силами, обусловливающими крупнокапельный перенос, являются сила тяжести и сила поверхностного натяжения. При сварке в углекислом газе, азоте и водороде большое влияние на перенос оказывают также силы, обусловленные действием плазменных потоков и реакции испарения. Эти силы приподнимают каплю над ванной, оттесняют ее на боковую поверхность электрода и приводят в беспорядочное колебательное движение. Силы давления дуги, как и сила поверхностного натяжения, пре
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 16 17 18 19 20 21 22... 119 120 121
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
