Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 94 95 96 97 98 99 100... 294 295 296
|
|
|
|
96Нагрев металла сварочной дугой Г(оо) —Т^^^ наступающей теоретически при бесконечно длительном действии источника, оо. Температуру Т {t) данной точки (х, у, г) в периоде теплонасыщения, т. е. при 0С^^оо выражают в разобранных нами ранее случаях общие уравнения процесса распространения тепла: (12.3) — при точечном источнике на поверхности полубесконечного тела; (12.5)—-при линейном источнике в пластине с теплоотдачей. Для удобства расчета целесообразно представить температуру Т (t) в периоде теплонасыщения произведением температуры Т^^ той же точки в предельном состоянии на коэфициент теплонасыщения ф (О для той же точки Г(0-ф(р,х).Г,,.(17.1) Коэфициент теплонасыщения, очевидно, возрастает от нуля в начальный момент, ф (0)—О, до единицы в предельном состоянии, (|)(оо) —1. Возрастание этого коэфициента со временем характеризует интенсивность процесса насыщения теплом данной точки тела. Коэфициенты теплонасыщения для трех основных схем процесса распространения тепла при сварке представлены в зависимости от безразмерных критериев ^ пропорциональных времени и критериев р, пропорциональных расстоянию рассматриваемой точки от источника тепла. К Для пространственного процесса распространения тепла точечного источника постоянной мощности, перемещающегося со скоростью V по поверхности полубесконечного тела (схема § 13, фиг. 41), коэфициент теплонасыщения представлен в зависимости от безразмерных критериев расстояния и времени (фиг. 55) оЯ v4 2.Для плоского процесса распространения тепла от линейного источника постоянной мощности, перемещающегося со скоростью V в пластине толщиной S с теплоотдачей, характеризующейся коэфициентом(схема § 14, фиг. 43), коэфициент теплонасыщения представлен в зависимости от безразмерных критериев расстояния и времени (фиг. 56) 3.Для линейного процесса распространения тепла от плоского источника постоянной мощности, перемещающегося со скоростью V в стержне с поперечным сечением F и периметром р с теплоотдачей, характеризующейся коэфициентом Ь=~р , коэфициент теплонасыщения 4г представлен в зависимости от безразмерных критериев расстояния и времени (фиг. 57)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 94 95 96 97 98 99 100... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
