Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 85 86 87 88 89 90 91... 294 295 296
|
|
|
|
Мощные быстродвижущиеся источники 87 а время t начнем отсчитывать от момента, когда быстродвижущийся источник пересекает рассматриваемый плоский слой. Заметим, что Q^~Qjb = 2qjv кал/см. Подставив величины Q^, S и г в уравнение (5.3), получим уравнение предельного состояния процесса распространения тепла быстродвижущегося мощного источника в полубесконечном теле тіуо.г,, t) - 2кЫ" Aat (15.1) где t — время, отсчитываемое от момента, когда источник пересек плоскость y^CZo, в которой расположена рассматриваемая точка Л (фиг. 47); Уо и — неподвижные координаты точки Л, связанные с изделием; эти координаты не отличаются от подвижных г/ и 2, а третья координата х заменена через скорость v и время t. Это уравнение пригодно для любого плоского слоя, выделенного в теле. Значение t является общим только для точек, лежащих в одной плоскости XqOTo, перпендикулярной оси перемещения. Следовательно, для всех других точек тела будет отличным только момент начала отсчета времени. При расчете по уравнению (15.1) каждая поперечная плоскость полубесконечного тела, по которому быстро движется мощный источник, имеет свое начало отсчета времени. По мере продвижения быстродвижущегося точечного источника в теле развиваются плоские процессы распространения тепла, но они возникают не одновременно, а каждый из них начинается в момент, когда источник пересекает данный плоский слой. Таким образом, процесс распространения тепла в теле можно рассматривать как совокупность одинаковых плоских процессов, сдвинутых по времени; изобразим это графически. В момент ^=0 источник находится й точке О поверхности полубесконечного тела (фиг. 48). В сечении /—1 к этому моменту времени тепло уже распространялось в течение t^, в сечении 2—2 — в течение і2 и т. д. Совокупность кривых распределения температуры в отдельных сечениях образует температурную Поверхность на плоскости XOY. Соединяя точки с равными температурами, получим соответствующие изотермические кривые. Фиг. 48. Схема, иллюстрирующая, что процесс распространения тепла быстродвижущегося источника можно рассматривать как совокупность сдвинутых по времени и одинаковых плоских процессов распространения тепла.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 85 86 87 88 89 90 91... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
