Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 84 85 86 87 88 89 90... 294 295 296
|
|
|
|
86 Нагрев металла сварочной дугой щегося точечного источника можно выделить участок, очертание которого приближается к прямой, параллельной оси ОХ (см. ниже фиг. 49, б). На этом участке тепло распространяется практически только в направлении, перпендикулярном оси ОХ, тепловой же поток, параллельный оси ОХ, незначителен. На выделенном участке градиенты температур в направлении осей 0Y и 0Z значительно больше градиентов по направлению оси ОХ дт^ дТ ^ дТ^дТ ду-^дх' л--^' (б) dz -^дх ' В предельном случае t^—со тепло источника распределено равномерно по оси перемеш,ения и будет распространяться только перпендикулярно этой оси. к этому случаю и стремится процесс распространения тепла при быстродвижущемся мош^ном источнике. Допустим, что тело разбито перпендикулярными к оси перемещения источника и непро-пускающими тепла плоскостями на ряд плоских слоев (фиг. 47). Тепло, внесенное быстро-движущимся источником на участке О'О'' между плоскостя-^ ми m'N'l'k' и m"N"l"k\ распространяется только в слое между этими плоскостями. Этим предположением мы разделяем тело на ряд плоских слоев, в каждом из которых тепло распространяется независимо друг от друга. Общий пространственный процесс распространения тепла в теле разбивается таким образом на ряд отдельных плоских процессов распространения тепла. Спроектируем какую-либо точку А на ось ОХ, Толщину плоских слоев выберем бесконечно малой — dx. Время dt, в течение которого быстродвижущийся источник нагревает рассматриваемый плоский слой равно ~" Количество тепла, внесенное быстродвижущимся источником в плоский слой, будет fifQ—gcfi^^^/cj-dx. Длительность действия источника dt бесконечно мала, поэтому можно считать его мгновенным. Нашими предположениями мы свели задачу к процессу распространения тепла мгновенного линейного источника в пластине с непропускающими тепла граничными плоскостями, который описывается уравнением (5.3). Плоский слой M'N'UK'M"N"L"К\ вырезанный из полубесконечного тела, простирается лишь по одну сторону от граничной плоскости Х^О'У^. Для того, чтобы применить уравнение (5.3), выведенное для бесконечной пластины, необходимо количество тепла удвоить, т. е. положить Q—2g(i^, при этом положим толщину шжгшы b^dx^i)df, кврдрат раднуса-аектора r^^yl-^zl ФйГе 47. Схема выделения из полубесконечного тела поперечными непропускающими тепла плоскостями расчетных пластин толщиной dx.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 84 85 86 87 88 89 90... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
