Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 79 80 81 82 83 84 85... 294 295 296
|
|
|
|
Нагреё линейным источником 81 Аргумент функции Ко (^) в выражении (14.2) равен' где t?— ^ — коэфициент, учитывающий интенсивность понижения температуры пластины при теплоотдаче в окружающую ^среду в 1/сек; а — коэфициент теплоотдачи в kuajcm^ сек°С (см. § 2). Температурное поле. При нагреве пластины линейным источником температура по толщине пластины не меняется. Следовательно, изотермы в пластине представляют собой цилиндрические .см — і 1б\о •/у / ^слт 'Ь -2 О 2 ^ 6 см см -ц ~2 О 2 4 І20 ґ - V \ тоо Фиг. 43. Температурное поле предельного состояния при сварке листов встык; ^ 1000 кал\сгк; = =0,1 смісек^, 5 =: 1 см\ а = ОД cM'^lceh; Х = = 0Д калІсм-сезі° С; b =^ 28Л0-* калІсм^-сек'-Сі -16 42 -в О k см й—изотермы на поверхности ХОУ и кривая точек с максимальными темпе-ратурамп (пунктиром); (Т —распределение температуры в плоскостях у := coHSt, пэраллсльных плоскости XOZ перемещения источника; в — распределение температуры в поперечных плоскостях дг = const; г — схема координатных осей. поверхности, построенные на поверхностных изотермических кривых (фиг. 43,а), с образующими, перпендикулярными граничным плоскостям пластины. Изотермы температурного поля при нагреве пластины линейным источником еще более вытянуты в направлении, обратном направлению движения источника, и очерчивают области большие по величине, чем соответствующие изотермы при наплавке валика на массивное изделие (фиг, 43,а). Плоский процесс распространения в пластине тепла подвижного линейного источника отличается лишь количественно от исследованного в § 13 пространственного процесса распространения в полубесконечном теле тепла подвижного точечного источника. Поэтому ограничимся краткими соображениями, подчеркивающими отличие плоского процесса от пространственного. 6Н. Н. Рыкалин
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 79 80 81 82 83 84 85... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
