Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 78 79 80 81 82 83 84... 294 295 296
|
|
|
|
8о Нагрев металла сварочной дугой полуокружностями с центром в источнике о (фиг. 41,6). Таким образом, изотермические поверхности являются поверхностями вращения относительно оси перемещения дуги. § 14. НАГРЕВ ПЛАСТИНЫ ЛИНЕЙНЫМ ИСТОЧНИКОМ предельное состояние, уравнение предельного состояния процесса распространения тепла при нагреве пластины подвижным линейным источником постоянной мощности (?, перемещающимся с постоянной скоростью у, отнесенное к связанной с источником подвижной системе координат XY (фиг. 38, б), получим из уравнения (12.5), полагая t~co. Интеграл в уравнении (12.5), взятый между пределами О и со, подстановкойf^w и обозначением и^=г^ (ї^~^'а) ^Р™^'^^^ к известному интегралу Т^ехр(-.-Й,^2Ко("),(14.1) 4w который можно рассматривать, как функцию от параметра и. Такая функция Ко (и), называемая бесселевой функцией от мнимого аргумента второго рода нулевого порядка, хорошо изучена, и для ее вычисления имеются подробные таблицы. Функция /Со(^) убывает с возрастанием аргумента и несколько медленнее, чем функция ^в'^ в выра- -K(uJ 1 /fsr'-W—I-1-1——I жении (13.2), характеризующая убывание с радиусом температуры от точечного источника в полубесконечном теле, но быстрее, чем функцияхарактеризующая поле плоского источника в стержне (фиг. 42). При аргументе, стремящемся к нулю О, функция Kq{u) стремится к бесконечности, Kq (О)-^СО, как — 1п и; при бесконечном возрастании аргумента функция стремится к нулю, как ~ , /Со(со) -^0. Крат-V и кая таблица значений Ко{и) приведена в приложении, стр. 282. Используя интеграл (14.1), мы сможем выразить уравнение поля предельного состояния через изученные функции Г(.д) = ^ехр(-§;Г.(./5^)^(14.2, здесь г — плоский радиус-вектор элемента подвижного поля, т. е. расстояние данной точки А от мгновенного положения О источника тепла (фиг. 38,6), Фиг. 42. Функции, характеризующие зависимость температуры предельного состояния при нагреве сосредоточенным источником от радиуса-вектора: і — в стержне; 2 — в пластине, 5— в полубесконечном теле.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 78 79 80 81 82 83 84... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
