Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 73 74 75 76 77 78 79... 294 295 296
|
|
|
|
Нагрев точечным источником7Ъ После ряда преобразований уравнение предельного состояния процесса распространения тепла точечного источника постоянной мощности, движущегося с постоянной скоростью по поверхности полубесконечного тела, отнесенное к подвижным координатам XYZ, принимает вид Т(/?.^) = 2І^ехр(-|ї-^);(13.2) здесь R — пространственный рлдиус-вектор в подвижной системе координат, т. е. расстояние рассматриваемой точки А от начала О подвижной системы; х — абсцисса точки А в подвижной системе координат. Неподвижный источник. Рассмотрим прежде всего частный случай — предельное состояние процесса нагрева поверхности массивного тела точечным неподвижным непрерывно действующим источником тепла постоянной мощности g=const. При длительном нагреве ^—^оо процесс распространения тепла стремится к предельному состоянию, температурное поле которого можно получить, полагая в общем выражении (13.2) скорость v=^Q: t{r)=4rR-(13-3) Температура зависит только от радиуса Поле симметрично относительно точки О, а изотермические поверхности являются концентрическими полусферами. По мере приближения к точке о, т. е. при 7?—*0, температура бесконечно возрастает, как \jR, По мере удаления от источника температура уменьшается пропорционально радиусу-вектору R, зависимость T{R) изображается графически простой гиперболой (фиг. 39). Температура на данном расстоянии R прямо пропорциональна мощности источника q и обратно пропорциональна коэфициенту теплопроводности X. Например, при коэфициентах теплопроводности, принятых при построении графика фиг. 39, температура на расстоя- распространения тепла стремится к предельному состоянию при неограниченно длительном действии источника постоянной мощности, т. е. при ^—*оо. уравнение предельного состояния процесса распространения тепла при нагреве поверхности полубесконечного тела подвижным точечным источником тепла, отнесенное к подвижной системе координат, получим из уравнения (12.3), полагая ^=оо. Интеграл в уравнении (12.3), взятый между пределами О и оо, можно привести под- становкой 4^—^^ к известному определенному интегралу U""" ""'du^ — e-^^.(13.1)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 73 74 75 76 77 78 79... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
