Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 72 73 74 75 76 77 78... 294 295 296
|
|
|
|
74Нагрев металла сварочной дугой § 13. НАГРЕВ ПОВЕРХНОСТИ ПОЛУБЕСКОНЕЧНОГО ТЕЛА ТОЧЕЧНЫМ ИСТОЧНИКОМ Предельное состояние. Если следить за подвижным температурным полем, связанным с дугой или другим сосредоточенным источником тепла, то можно заметить, что возникающая в начале нагрева область повышенных температур с течением времени увеличивается и достигает определенных предельных размеров. Подвижное температурное поле, как бы насыщенное теплом сосредоточенного источника, только перемещается вместе с ним. Такое состояние процесса называется предельным или установившимся. Таким образом, процесс нагрева источником постоянной мощности делится на два периода: I период ~ теплонасыщение, когда размеры связанной с источником нагретой зоны увеличиваются; П период — предельное или установившееся состояние процесса распространения тепла, когда температурное поле остается постоянным. При неподвижном источнике тепла неподвижное поле предельного состояния называют стационарным (§ 6). При подвижном источнике (c;=const; (7=const) связанное с ним температурное поле предельного состояния называют квазистационарным. Процесс уравнение процесса распространения в пластине с отдачей тепла подвижного линейного источника постоянной мощности, перемещающегося равномерно и прямолинейно. Здесь = + у^— квадрат плоского радиуса-вектора точки А плоского поля. Подвижный плоский источник в стержне. Плоский источник постоянной мощности q распределен равномерно по площади f, равной поперечному сечению стержня, и перемещается с постоянной скоростью V в направлений оси О^Х^ стержня (фиг. 38, в). Стержень по длине неограничен, его боковая поверхность отдает тепло Б окружающую среду с нулевой температурой при коэфициенте теплоотдачи а. Уравнение процесса распространения тепла, отнесенное к неподвижной системе координат с началом в сечении Oq, где начал действовать источник, получим так же, как уравнения (12.1) и (12.4) по принципу наложения суммированием элементарных процессов (5.4) распространения плоских элементов тепла qdf — Q^F t Т (Хо, t) ^ \--г- ехр Г ^^b{t- f)]. (12.6) Отнесенное к подвижной системе координат с началом в мгновенном положении источника О уравнение (12.6) примет вид Т Гх, О--'—-г- ехр Г ^ ( ^ ехр Г (^^ + Ь) г ^ ^1. (12.7)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 72 73 74 75 76 77 78... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
