Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 70 71 72 73 74 75 76... 294 295 296
|
|
|
|
72Нагрев металла сварочной дугой Пусть В момент f после начала нагрева источник находится в точке О' с координатами {vt\ 0,0) ~ (фиг. 38, а). За бесконечно малый промежуток времени dt' находящийся в точке о источник выделит элементарное количество тепла dQ=qdt\ Выделенное в момент f в точке О' тепло dQ, распространяясь в течение времени t — t\ вызовет к моменту t в точке А (Хо, tJQy Zq) изменение температуры, которое обозначим dT (Г). Суммируя малые изменения температуры в точке Л, вызванные совокупностью мгновенных источников, введенных за все время / перемещения источника на всем пути 0^0, получим изменение температуры Т (t) в точке А T{t)=^idT{f),(а) о Изменение температуры dT {t') легко определить, применяя уравнение (5 Л) распространения тепла мгновенного точечного источника. Мгновенный источник dQ приложен не в начале координат, поэтому квадрат радиуса-вектора точки Л, т. е. расстояния О'А выразится (фиг. 38,а) R'^^[O^AY^^{x,~-vfY + yl Vzl(б) Длительность распространения тепла мгновенного источника, введенного в точке 0\ составляет /—Подставим эти величины в уравнение (5.1) и удвоим количество тепла dQ, чтобы учесть непроницаемость для тепла граничной плоскости (§ 6), тогда ^7^(^о.^о,-о,0~^^^^^^(^^^;^ехр[--^^^^ J, (в) ^Г0. Повышение температуры dT оказывается бесконечно малым, так как оно вызвано распространением в теле бесконечно малого количества тепла dQ~qdt\ Просуммируем по уравнению (а) элементарные повышения температуры от всех мгновенных источников за время действия дуги от о до t\ о Отнесенное к неподвижной системе координат уравнение (12.1) распространения тепла точечного подвижного непрерывно действующего источника постоянной мощности, перемещающегося с постоянной скоростью, выражено в форме интеграла. Решение упрощается, если отнести уравнение процесса в п о-движной системе координат x y связанной с источником— (фиг, 38, а),Координаты неподвижной точкиЛ {Xq, Уо, Zq) в подвижной системе, перемещающейся вместе с источником со скоростью V, выразятся
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 70 71 72 73 74 75 76... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
