Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 68 69 70 71 72 73 74... 294 295 296
|
|
|
|
70Нагрев металла сварочной дугой Сравнивая темп охлаждения во всех трех случаях, можно сделать следующий вывод. Процессы распространения тепла от мгновенного сосредоточенного источника в пространственном, плоском и линейном полях качественно одинаковы, но темп их протекания тем более замедлен, чем ограниченнее область распространения тепла, т. е. с переходом от тела к пластине и далее к стержню. Чем более стеснен поток тепла, тем медленнее охлаждается область, где был приложен сосредоточенный источник. § 12. ПОДВИЖНЫЕ СОСРЕДОТОЧЕННЫЕ ИСТОЧНИКИ ПОСТОЯННОЙ Д10ЩН0СТИ Схема вывода уравнений. Чтобы выразить уравнение процесса распространения тепла при движущемся непрерывно действующем источнике, применяют принцип наложения (§6). Для этого весь период действия источника разбивают на бесконечно малые элементы и рассматривают отдельные элементарные воздействия источника на теплопроводящее тело. Эти элементарные тепловые воздействия приложены к поверхности тела в последовательные моменты времени в точках, расположенных по оси перемещения источника. Процессы распространения тепла от элементарных воздействий источника можно рассматривать вне зависимости друг от друга. Суммированием таких элементарных процессов можно получить уравнение процесса распространения тепла при непрерывном действии подвижного источника. Принцип наложения применим, если диференциальные уравнения, описывающие процесс, линейны, т. е. если их коэфициенты не зависят от искомой функции, в данном случае от температуры. Диференциальное уравнение теплопроводности (3,2) содержит ксэфициент температуропроводности а, изменяющийся с температурой; однако, принимая его постоянным, можно все же получить приближенные решения, достаточные для практических расчетов. По принципу наложения изменение температуры в какой-либо Точке теплопроводящего тела представляется суммой изменений температуры при распространении тепла от отдельных элементарных воздействий источника с учетом времени и места их приложения. Так как источник действует непрерывно, можно интегрировать элементарные приращения температуры dT, вызванные действием источника в течение бесконечно малых промежутков времени, т. е. пола-t гать 7=fdr. При простых расчетных схемах оказывается возмож- о ным выразить получаемые при рассмотрении непрерывного процесса интегралы через изученные функции. Для приближенного расчета температуры можно вычислить по методам § 8 конечные изменения температуры ДГ в данной точке от действия источника в течение конечных, но малых промежутков А/ с учетом времен их приложе- и ния и затем взять сумму этих изменений, r=S ДГ.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 68 69 70 71 72 73 74... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
