Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 66 67 68 69 70 71 72... 294 295 296
|
|
|
|
68Нагрев металла сварочной дугой 01, имеют одинаковую температуру, т. е. изотермическими поверхностями являются круговые цилиндры с осью 02. в уравнении распространения тепла в массивном теле (11 Л) коэфициент b отсутствует, так как в этом случае отвод тепла вследствие теплопроводности вглубь изделия настолько велик, что поте-рей через поверхность в окружающую среду можно пренебречь. При расчете процесса охлаждения тонких листов пренебрегать теплоотдачей в окрулающую среду нельзя, так как это приводит к заметной ошибке в определении температуры. Чем меньше толщина S свариваемых листов, тем больше влияние теплоотдачи в окружающую среду и тем значительнее коэфициент 6, учитывающий эту теплоотдачу. Качественно процесс распространения тепла в плоской пластине протекает так же, как и в полубесконечном теле. Время і входит в уравнение (11.3) в первой степени, т. е. температура оси источника 01 в пластине снижается медленней, чем температура источника О в массивном теле, так как поток распространяющегося тепла как бы стеснен ограничивающими плоскостями пластины. На оси источника (г==0) температура определяется выражением Вдоль радиусов, проходящих через источник тепла, температура распределена нормально. Крутизна кривых распределения температуры, так же как и в массивном теле, уменьшается с увеличением времени. Чем дольше протекает процесс выравнивания, т. е. чем больше і и чем тоньше пластина, тем более необходимо учитывать поверхностную теплоотдачу. Распространение тепла мгновенного плоского источника. Пусть в сечении ;^=0 стержня приложен мгновенный источник Q, распределенный равномерно по сечению стержня с поверхностной интенсивностью jKuaIcm^ сек. Сечение стержня F незначительно, длина его настолько велика, что можно считать стержень практически неограниченным. Нагреваемое сечение стержня примем за плоскость У07, ось ОХ совместим с осью стержня (фиг. 36). Несмотря на теплоотдачу боковой поверхности стержня, температуру можно считать практически выравненной по поперечному сечению стержня. Тепло распространяется только в направлении оси ОХ^ т. е. процесс является линейным. Линейный процесс распространения в стержне с поверхностной теплоотдачей тепла, внесенного мгновенным плоским источником, описывается вы$ажением (5.4) с поправочным сомножителем е"^^ учитывающим теплоотдачу (§ 7).
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 66 67 68 69 70 71 72... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
