Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 65 66 67 68 69 70 71... 294 295 296
|
|
|
|
Мгновенные сосредоточенные источники 67 С течением времени температуры точек, расположенных на конечном расстоянии от источника^ сближаются и стремятся к нулю. Распространение тепла мгновенного ликейгого источника. Пусть к линейному элементу 00' пластины толидиной S приложен в момент ^=0 мгновенный линейный источник Q, распределенный равномерно по отрезку оси 0z длиной S с линейной интенсивностью Qi " Ql^ кал/см сек. Толщина пластины S ограничена, ее длина и ширина настолько велики, что пластину можно считать практически неограниченной. Такое тело будем в дальнейшем называть пластиной. Ось источника примем за ось 0z прямоугольной системы координат, оси ОХ и 0y совместим с верхней плоскостью пластины (рис. 35). В процессе распространения тепла линейного источника температура в любой точке пластины будет оставаться одинаковой по толщине, если верхняя и нижняя плоскости пластины не пропускают тепла. Если же учитывать теплообмен плоскостей пластины с окружающей средой, температура по толщине окажется неодинаковой — большей во внутренних слоях и меньшей в нарулсных. Ввиду малой толщины пластины эта неравномерность распределения температуры незначительна и ею можно пренебрегать, считая температуру осредненной по толщине. Плоский процесс распространения в пластине с поверхностной теплоотдачей тепла, внесенного мгновенным линейным источником, описывается выражением (5.3), в которое введен сомножитель е"^^ учитывающий влияние теплоотдачи граничных плоскостей (§ 7) Фиг. 35, Схема линейного источника 00' в пластине. Аккб і ехр (11.3) В уравнении (11,3)—коэфициент температуроотдачи, учитывающий интенсршность понижения температуры вследствие поверхностной теплоотдачи в окружающую среду, в 1/сек (§ 7); а — коэфициент теплоотдачи в кал1см^сек''С\ двойка в числителе показывает, что теплоотдача с коэфициентом а происходит по двум поверхностям — верхней и нил^ней; S — толщина пластины в см\ су —объемная теплоемкость в кал/см^^С; г^=х^+у^ — квадрат радиуса-вектора полярной системы координат (фиг. 35). Процесс (11.3) симметричен относительно оси 0z, т. е. все точки г—const, симметрично расположенные относительно оси 5*
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 65 66 67 68 69 70 71... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
