Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 62 63 64 65 66 67 68... 294 295 296
|
|
|
|
64Нагреё меШЛлй Сварочной дугой дугой за небольшой промежуток времени приложено мгновенно, например, в момент, соответствующий середине промежутка ^о-Далее, предположим, что тепло дуги, в действительности распределенное по площади пятна нагрева, сосредоточено в центре этого пятна. Таким образом, в расчетной схеме источник тепла принимаем мгновенным сосредоточенным. Эти упрощения значительно искажают действительный ход процесса нагрева и начального периода процесса охлаждения в области металла, близкой к пятну нагрева. По мере распространения тепла расчетный процесс охлаждения по схеме сосредоточенного мгновенного источника приближается к действительному процессу охлаждения после кратковременного нагрева местным распределенным источником тепла (сварочной дугой). Характер распространения тепла, введенного мгновенным сосредоточенным источником, зависит от размеров и формы тела, а также от его теплофизических свойств. Процесс распрсстранения тепла мгновенного сосредоточенного источника является местным и протекает б ограниченном объеме металла. На некотором расстоянии от источника температура в процессе распространения тепла изменяется уже настолько незначительно, что этими изменениями можно пренебречь и считать область, где сказывается влияние сосредоточенного источника, практически ограниченной. Это позволяет значительно упростить расчетные схемы процесса, считая тела, б которых распространяется^ тепло, неограниченными. Распространение тепла мгновенного точечного источника. Точечный источник о приложен к полубесконечному телу непосредственно у его поверхностиХОУ. Выберем точку о за начало координат, сси ОХ и 0Y расположим в ограничивающей плоскости, ось 0Z направим в глубь тела (фиг. 31, а). В точку О в начальный момент введено количество тепла Q кал. Температуру тела в начальный момент считаем равной нулю. Граница тела ХОУ не пропускает тепла, т. е. при 2===0 градиент |^~0. Как следует из § 7, процесс распространения тепла источника Q, приложенного у непропускающей тепла граничной плоскости полубесконечпого тела, эквивалентен процессу распространения тепла 2Q в бесконечном теле, так как дополнительный отраженный источник совпадает с действительным источником. Уравнение пространственного процесса выравнивания тепла, внесенного в точку О на поверхности полубесконечного тела, полу" чим из соответствующего уравнения (5.1) для бесконечного тела, но с источником 2Q. Уравнение (11.1) дает температуру в зависимости от времени и пространственных координат точки А (л:, г/, г), входящих в формулу * Здесь знаком exp{w) обозначена показательная (экспоненциальная) функция ехр (")=£".
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 62 63 64 65 66 67 68... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
