Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 58 59 60 61 62 63 64... 294 295 296
|
|
|
|
60 Нагрев металла сварочной дугой НОЙ равномерно по толщине листа. Поток тепла — пространственный, как и в случае а в. П л а с т и н а, т. е. плоский слой малой толщины S, неограниченно простирающийся в направлениях ОХ и OF (фиг 31, б). Температура предполагается полностью выравненной по толщине пластины, т. е поток тепла в пластине — плоский. Этой схеме соответствует лист настолько тонкий, что температуру можно считать распределенной равномерно по толщине листа. Ошибка от такого предположения тем меньше, чем меньше толщина листа, чем больше продолжительность процесса, чем больше коэфициент температуропровод- --^ ности металла, чем дальше от источника зона расчетных температур и чем меньше коэфициент поверхностной теплоотдачи г. Стержень, т. е. тело с прямолинейной осью или с осью малой кривизны и с поперечным сечением F малых размеров (фиг. 31, г). Температура предполагается полностью выравненной по поперечному сечению, стержня, т. е. тепловой поток в стержне— линейный. Этой схеме соответствует процесс распространения тепла в стержне на достаточном расстоянии от источника тепла, там где температура успела выравняться по поперечному сечению. Ошибка от замены реального стержня с трехмерным тепловым потоком схемой стержня с выравненной температурой по сечению тем меньше, чем меньше поперечные размеры стержня, чем больше длительность процесса и коэфициент температуропроводности металла и чем меньше коэфи-ЦР1ЄНТ поверхностной теплоотдачи. Принцип местного влияния источников тепла устанавливает, что температурное поле зависит существенным образом от характера распределения источника тепла лишь на расстояниях одного порядка с размерами области, занятой источником. В области, удаленной от источника, температурное поле практически не изменяется, если заменить распределенный источник тепла приложенным в центре его тяжести сосредоточенным источником равной мощности. Вблизи дуги температурное поле в изделии любой формы и размеров является пространственным и определяется характером распределения тепла дуги. Размеры области пространственного рас- Фиг. 31. Расчетные схемы теплопроводящего тела и источника тепла при нагреве дугой а —точечї^ьій источник О на ппрерхностл полубескпнечного тела, 6 — точечный источник О на п^вертіности плоского слоя, б—линейный источник о О'в пластине, г ~ плоский источник О в стержне.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 58 59 60 61 62 63 64... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
