Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 54 55 56 57 58 59 60... 294 295 296
|
|
|
|
56Нагрев металла сварочной дугой d^^^2W'^^^(9.3) обратно пропорционален корню квадратному из коэфициента сосредоточенности Некоторые предварительные данные о распределении удельного теплового потока поверхностной сварочной дуги получены из опытов И. Д. Кулагина. В этих опытах дугу перемещали по поверхности тонкого стального листа (толщиной около 1 мм) с весьма большой скоростью. Распределение удельного теплового потека дуги оценивали по распределению температур, измеренных термопарами в поперечном сечении листа при прохождении пятна дуги. Данные опытов обрабатывали по схеме нормально-кругового источника (9.2)-— табл. 1. Эти немногочисленные данные о распределении удельного теплового потока дуги позволяют все же установить влияние основных параметров режима, а также количественно сравнить характеристики дуги с характеристиками пламени (§ 20). С увеличением тока уве- Распределение удельного теплового потока поверхностной (т. е. не углубляюндейся значительно в ванну расплавленного металла) сварочной дуги по радиусу г пятна нагрева можно приближенно описать нормальным законом распределения вероятности q^{r)^q2ne''^r^\(9.2) здесь ^72,^—~ 7 —наибольший тепловой поток в центре пятна нагрева в калісм'^ сек —сы, ниже выражение (2L4); q — эффективная мощность сварочной дуги в кал/сек] k — коэфициент сосредоточенности теплового потока дуги в lIcM^. Источник с распределением теплового потока (9.2) называется нор-м'а л ь н о-к р у г о в ы м. Более подробные данные о нормально-круговом источнике и его характеристиках q^^^ и k приведены в §21. Чем выше k, тем быстрее убывает удельный тепловой поток дуги с удалением от центра источника и тем меньше диаметр пятна нагрева, т. е. расстояние, на котором удельный тепловой поток еще практически заметен. Условным радиусом пятна нагрева будем считать расстояние г^, на котором удельный тепловой поток ^2 (^J равен 0,05 ог наибольшего удельного теплового потока q^^ в центре пятна. Очевидно, что я,(О-^.„,е-*^" 0,05q,^; е~= 0,05; *4-3,0. Отсюда следует, что условный диаметр пятна нагрева
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 54 55 56 57 58 59 60... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
