Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 46 47 48 49 50 51 52... 294 295 296
|
|
|
|
Основы расчетов на теплопроводность жуток расчета во времени. Температуру каждого слоя стержня для нескольких последующих моментов времени (Ь, 12, 18, 24, 30 сек) определяем по уравнению (8.4) и наносим кривые распределения температуры по длине стержня (фиг. 23). Построение можно также вести графически, пользуясь соотношением (8.4). Скорость охлаждения стыка стержня в интересуюи;ем нас промежутке, например, для моментов времени 36 и 48 сек. составит AT 582-522 12 = 5°С/сек, В процессе распространения тепла слои стержня, находящиеся под выпуклой частью мгновенной кривой распределения температуры, охлаждаются, а под вогнутой частью кривой нагреваются. Слой стержня, находящийся в данный момент времени под точкой перегиба кривой распределения, не изменяет температуры. Это объясняется одинаковым в данный момент притоком тепла слева и оттоком -вправо от этого слоя (градиенты температуры справа и слева от точки перегиба Фиг. 24. Разбивка площади листа на участки со сторонами Ах и Ау (к численному решению диференциального уравнения теплопроводности при плоском процессе распространения тепла). равны между собой). При сравнении же кривых распределения температуры в различные моменты времени видно, что через каждый конечный промежуток времени этот слой с постоянной температурой (или точка персггба кригой распределения) перемещается вправо, т. е. в сторону распространения тепла. Слои стержьія, зажатые в губки стыковой машины, имеют постоянную температуру в течение всего процесса охлаждения. Мы рассмотрели пример расчета процесса выравнивания заданного начального распределения температуры. Для расчета процессов нагрева внешними или внутренними источниками также применяют численный метод. Плоский процесс распространения тепла. Искомое уравнение процесса в конечной форме выражается в виде Т=Т (х, у, t). Температура каждой точки листа зависит от координат х я у я времени t. Диференциальное уравнение теплопроводности в этом случае принимает вид (3,3).
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 46 47 48 49 50 51 52... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
