Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 41 42 43 44 45 46 47... 294 295 296
|
|
|
|
Численный метод расчета43 dt^\дх Приводя подобные члены и сокращая на неравный нулю множитель е'^^, получим диференциальное уравнение для температуры а да (д^и , д^и\/г? і i\ Из уравнения (7.11) и определения (7.10) видно, что и (х, у, t) есть температура пластины без теплоотдачи, удовлетворяющая тому же начальному условию, что и температура 7" (х, у, t) в пластине с теплоотдачей. Граничные условия для а следует подобрать так, чтобы удовлетворялись заданные граничные условия для Т. Такие же сообрал^ения можно развить и для температуры Т (х, t) стержня с теплоотдачей, представив ее выражением Г(х, t) = u (х, t) е'^К являющимся частным случаем выражения (7.10). Температура Т {х, у, t) неограниченной пластины с теплоотдачей (или неограниченного стержня с теплоотдачей) в процессе распространения тепла сосредоточенных источников или в процессе выравнивания заданного начального распределения температуры, равна произведению температуры и (х, у, t) [определение (7.10)], рассчитанной для тех же условий в пластине (или стержня) без теплоотдачи, на множитель свободного охлаждения е'^К зависящий только от длительности процесса охлаждения. Этим правилом удобно пользоваться для расчета процессов распространения тепла сосредоточенных или местных распределенных источников в неограниченных пластинах или стержнях. Очевидно, что температура пластины или стержня с теплоотдачей всегда ниже температуры изолированной пластины или стержня. В данный момент времени t множитель свободного охлаждения е"^^ одинаков во всем объеме пластины или стержня. § 8. ЧИСЛЕННЫЙ МЕТОД РАСЧЕТА ПРОЦЕССОВ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ Для расчета процессов распространения тепла наряду с аналитическим применяется также численный метод. В отличие от аналитического метода, приводящего к общему решению задачи, численный метод решает отдельные задачи в числах. Учет поверхностной теплоотдачи. Пусть процесс распространения тепла в пластине с теплоотдачей описывается диференциальным уравнением (7.6). Представим температуру пластины Т (х, у, t) в виде произведения температуры и {x,y,t) на безразмерный множитель е~^^, учитывающий свободное охлаждение через поверхность. Т{х, у, t)^u{x, у, І)'Є-'К(7.10) Подставим выражение (7.10) в диференциальное уравнение (7.6):
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 41 42 43 44 45 46 47... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
