Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 37 38 39 40 41 42 43... 294 295 296
|
|
|
|
Распространение тепла в ограниченном теле39 телег^Ос изотермической границей z=^0 выразится алгебраической суммой температур от источников и от отраженных сюков, т. е. Т{г) ^ Г (г) ~^ r'{z) ^ Г (г) -™ Г{~2).(7.2) Очевидно, что на изотермической плоскоститемпература Т{г)=0, так как Т'^О)—Г' (0) (фиг. 19). Адиабатическая граница. Пусть граничная плоскость XOY полубесконечного тела непроницаема для тепла. Поток тепла через граничную плоскость и пропорциональный ему градиент температуры равны нулю, =0. Процесс распространения в полубесконечном теле с адиабатической границей тепла Q от источника в точке Р' эквивалентен сумме двух процессов: а) процесса распространения в неограниченном теле тепла от источника в точке Р' и б) процесса распространения в том же теле тепла от равного ему источника в точке Р", являющейся зеркальным отражением Р' относительно граничной плоскости (фиг. 19) r(x,^,^,^)^~L, ш +-f-rje• (7.3) Так как процессы распространения тепла от источников в точках Р' и Р" симметричны относительно плоскости XOY, нормальные составляющие их удельных тепловых потоков в любой точке плоскости z^O равны между собой по величине и противоположны по направлению, а их сумма равна нулю, —^—Н---dzТаким образом, суммарный процесс распросі ранения тепла от обоих источников Р' и Р'' удовлетворяет адиабатическому условию на граничной плоскости. В полу бесконечном теле заданы распределенные или непрерывно действующие источники. Пусть распределение по оси 0Z температуры от этих источников в определенный момент времени в неограниченном теле выражается кривой T'{z), (фиг. 20). Построим симметричную кривую T"{z)^T'{—z), представляющую распределение температуры от равных по величине дополнительных источников, зеркально отраженных в плоскости 2=0. Температура в полубесконечном теле 20 с адиабатической границей z~0 выразится алгебраической суммой температур от действительных и от отраженных источников, т. е. T{z) ~- r{z) + r\z) r{z) + Г(-™ z).(7.4) Очевидно, что на граничной плоскости в силу симметрии суммарной кривой Т (z) относительно плоскости XOY градиент температуры |~ Т(0)=0, т, е. адиабатическое условие выполнено.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 37 38 39 40 41 42 43... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
