Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 35 36 37 38 39 40 41... 294 295 296
|
|
|
|
Распространение тепла в ограниченном теле 37 *о временем не изменяются Такое состояние процесса распространения тепла называется стационарным В стационарном состоянии расход тепла ^ ^рез любую изотермическую сферическую поверхность с радиусом 7^ по закону Фурье (I.G) q(і?)^_T{R,^)^~\ 4-/?= (-= q (л) одинаков и равен мощности точечного источника Тепло, вводимое источником, распространяется в неограниченном теле, не изменяя его температуры (6.6). § 7. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ТЕПЛА В ОГРАНИЧЕННОМ ТЕЛЕ В неограниченном теле тепло распространяется свободно в соответствии с законом теплопроводности. На поверхности ограниченного тела задаются определенные условия теплообмена с окружающей средой, искажающие естественный процесс распространения тепла. Процесс распространения тепла в ограниченном теле можно представить, как часть процесса в соответствующей области неограниченного тела, в котором введены дополнительные источники тепла, оказывающие на процесс распространения такое же действие, как и условия на граничных плоскостях Изотермическая граница. Полубескоиечное тело неограниченно простирается по одну сторону от плоскости ХОУ, т. е. занимает область г-0."^Пусть начальная температура тела равна нулю, а на границе задано изотермическое условие (1-го рода): постоянная температура, равная иулю,Т'|^„^=0. В произвольной точкеР'(0^0" ^') тела приложен мгновенный источник тепла Q. В неограниченном теле процесс распространения тепла источника Qb точкевыразился бы уравнением типа (5.1). Изотермическое условие на граничной плоскости ХОУ искажает процесс распространения тепла. Отбрасывая граничное условие, введем дополнительный источник тепла — Q, равный по величине источнику в точке Р\ но обратный по знаку, так называемый сток тепла. Мгновенный сток приложен в тот же момент ^=0 в точке Р'' (0,0,—г'), представляющей зеркальное отражение точки Р' относительно граничной плоскости XOY (фиг. 18). Фиг 18 Отражение сосредоточенного источника + Q в точке Р' полубесконечного тела 20 в граничной плоскости ХОУ, находящейся при нулевой температуре ( —Q) или не пропускающей тепла (+ Q).
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 35 36 37 38 39 40 41... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
