Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 29 30 31 32 33 34 35... 294 295 296
|
|
|
|
Распределенные и непрерывно действующие источники31 Tix.t)^-.(5.4) Процесс симметричен относительно плоскости YOZ и удовлетворяет диференциальному уравнению теплопроводности (3.4) для линейного поля. Так как размеры источника в плоскости YOZ неограничены, температурное поле является линейным, т. е. температура зависит только от координаты х. Изотермические поверхности — плоскости, параллельные YOZ, § 6. РАСПРЕДЕЛЕННЫЕ И НЕПРЕРЫВНО ДЕЙСТВУЮЩИЕ ИСТОЧНИКИ Источники тепла, распределенные любым образом по поверх* ности или по объему тела, можно представить, как совокупность сосредоточенных источников — точечных, линейных или плоских. Непрерывно действующие источники также можно представить, как совокупность мгновенных источников, распределенных соответствующим образом по промежутку времени действия источника. Процесс распространения тепла от каждого из элементарных источников (мгновенных сосредоточенных) выражается уравнениями (5.1), (5.3) и (5.4). Процессы распространения тепла распределенных и непрерывно действующих источников описываются выражениями, получаемыми наложением элементарных решений. Принцип наложения. В теле действует ряд сосредоточенных источников. Будем полагать коэфициенты X, су и ос независящими от температуры, тогда диференциальное уравнение (3.2) и граничные условия типа (4.4) становятся линейными. Как известно, сумма любого числа частных решений линейного диференциального уравнения также удовлетворяет этому уравнению. Поэтому тепло каждого источника распространяется по телу независимо от действия других источников, т. е. так, как и тепло от одиночного источника. Процессы распространения тепла отдельных источников не ,взаимодействуют между собой, а просто накладываются друг на друга. Принцип наложения состоит в том, что температура в процессе распространения тепла при совместном действии ряда источ- здесь —— квадрат расстояния от источника тепла 0Z до точки тела Л("х, г). Процесс (5.3) симметричен относительно оси 0Z, и удовлетворяет диференциальному уравнению теплопроводности (3.3) для плоского поля. Температурное поле является плоским, т. е. температура не зависит от координаты г, так как размеры источника в направлении оси 0Z неограничены; изотермические поверхности — круговые цилиндры с осью 0Z. Мгновенный плоский источник. Неограниченное теплопроводящее тело находится при начальной нулевой температуре. В начальный момент в элементе объема, представляющем бесконечный плоский слой с основанием, совпадающим с плоскостью YOZ и с бесконечно малой высотой dx, сосредоточено тепло с равномерной поверхностной интенсивностью Q2 кал/см^. Процесс распространения тепла мгновенного плоского источника выразится уравнением:
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 29 30 31 32 33 34 35... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
