Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 22 23 24 25 26 27 28... 294 295 296
|
|
|
|
24 Основы расчетов на теплопроводность поток через границы равен нулю (фиг, 11,г). Если теплообмен тела с окружающей средой незначителен в сравнении с тепловыми потоками внутри тела, поверхность тела можно считать практически непропускающей тепла. Очевидно, что в любой точке адиа- і і Фиг. 11. Типы условий теплообмена на границах тела (граничных условий): а и б" — услорие 1-го рода, (иіотсрмгіческая гранппа) в и г — условие 2-го рода; г — адиабатическая Гранина д — услогие З-г^ рода—теплообview на границе со средой постоянной температуры; е— то же со средой нулевой температуры. батической границы s удельный тепловой поток и пропорциональный ему градиент по нормали к поверхности равны нулю: дт дп = 0. (4.3) Условие 3-го рода. При этом задают теплообмен на границе со средой заданной температуры. Правило Ньютона выражает, что удельный поток теплоотдачи через граничную поверхность s пропорционален разности температур граничной поверхности и окружающей среды Т^: (а) Удельный поток тепла, подтекающего к граничной поверхности со стороны теплопроводящего тела, по закону Фурье пропорционален градиенту температуры по нормали к граничной поверхности дТ дп (б)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 22 23 24 25 26 27 28... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
|
|
|
