Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 20 21 22 23 24 25 26... 294 295 296
|
|
|
|
22 Основы расчетов на теплопроводность Уравнение стационарного линейного процесса, зависящего от координаты X (фиг. 9,6), "^'^ = 0.(3.7) Пусть в плоской стенке установилось стационарное распределение температуры (фиг. 10). В этом случае температура зависит от одной координаты х, поэтому в уравнении (3.7) стоит обыкновенная производная. Интегрируем уравнение (3.7), тогда dT dx (3.8) т. е. градиент постоянен; второе интегрирование приведет к уравнению процесса в общем виде T^Cx + D. (3.9) Фиг. 10. Распределение температуры по толщине плоской стенки при стационарном линейном процессе распространения тепла- Температура есть линейная функция координаты X, т. е. стационарное распределение температуры в плоской стенке выражается прямой линией. В разобранных случаях уравнения процессов были выражены в прямоугольных координатах. В других системах координат диференциальные уравнения могут принимать в отдельных случаях более простой вид, что дает возможность получать более простые решения. § 4. КРАЕВЫЕ УСЛОВИЯ И МЕТОДЫ РАСЧЕТА Краевые условия. Процесс распространения тепла в любой точке тела и в каждый момент времени удовлетворяет диференциальному уравнению теплопроводности (3.2). Чтобы рассчитывать процессы, недостаточно располагать уравнением теплопроводности, так как оно не устанавливает зависимости температуры от пространственных координат и от времени, а лишь связывает между собой частные производные температуры по этим переменным. Для того, чтобы рассчитать процесс распространения тепла, необходимо, кроме диференциального уравнения теплопроводности, задать краевые условия, т. е. начальное распределение температуры в теле и условия теплообмена на границах тела. 1. Начальное распределение температуры задается во всем объеме тела в определенный момент процесса ^ == О, принимаемый за начало отсчета времени T{XyyyZfi)^T,{Xyy,2).(4.1) К этому исходному температурному состоянию как бы "пристраивается" последующий процесс распространения тепла. Если
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 20 21 22 23 24 25 26... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
