Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 19 20 21 22 23 24 25... 294 295 296
|
|
|
|
уравнение теплопроводности 21 При сварке листов в один проход это допущение близко к действительности. Так как производные от температуры по координате z рав-дт ны нулю, ^ — о, диференциальное уравнение теплопроводности, описывающее плоский процесс распространения тепла, упрощается: дТ ду' (3 3) 2. В стержне температура по поперечному сечению распределена равномерно и не зависит от і/ и г (фиг. 9, б), поэтому Фиг. 9. Схемы плоского процесса распространения тепла после кратковременного нагрева тонких листов, свариваемых встык (а), и линейного процесса распространения тепла после сварки встык тонких стержней (б). дТ дТ ^^0, -^ = 0, и линейный процесс распространения сывается диференциальным уравнением тепла опи= дТ д'-Т (3.4) 3. При стационарном процессе распространения тепла каждый элемент тела получает тепла столько же, сколько отдает, сохраняя свою температуру постоянной. Условием такого процесса будет неизменность температуры в каждой точке тела по дт времени Т = const и ^ 0. Диференциальное уравнение теплопроводности (3.2) принимает для стационарного процесса вид уравнения Лапласа д'Т . д'Т , д'^Т дх' ^ ду'^ дг^ -0. (3.5) Уравнение стационарного плоского процесса, зависящего от координат X я Уу (фиг. 9,а). дЧ^ (3.6)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 19 20 21 22 23 24 25... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
