Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 213 214 215 216 217 218 219... 294 295 296
|
|
|
|
Термический /с. п. д. процесса проплавленая 21S мощности 9, вводимой дугой в изделие. Остальная же часть тепловой мощности 0,632представляет с точки зрения процесса проплавлення потери на перегрев металла в зоне проплавлення и на подогрев металла вне этой зоны. Сварка листов встык мощной быстродвижущейся дугой. Распространение тепла описывается схемой линейного источника q, перемещающегося со скоростью v по неограниченной пластине толщиной S. Зона прогрева до температуры представляет теоретически плоский слой, ограниченный плоскостями ±у, параллельными плоскости XOZ перемещения линейного источника (фиг. 132). Максимальная температура в пластине без теплоотдачи (6==0) {у) согласно уравнению (16.7) (42.3) Теплоотдачей пренебрегаем, так как ширина зоны проплавлення обычно невелика, а на температуру близкой к источнику зоны потеря тепла через поверхности пластины существенно не влияет. Подставим в уравнение (42.3) Т„,=Г„ (у) и В=2у (фиг. 132), тогда (б) Левая часть уравнения (а), представляющая собой количество тепла, необходимое для проплавлення при сварке тонких листов встык, равна площади прямоугольника 9і(фиг. 133). Остальная часть тепла q, вводимого источником, идет на перегрев металла внутри зоны проплавлення (площадь Q2) и на подогрев металла вне зоны проплавлення (площади Qg). Термический к. п. д. процесса проплавлення при сварке листов встык мощной быстродвижущейся дугой 2 і о f Фиг. 133. Схема распределения тепла q, вводимого дугой при сварке тонких листов встык. 484. (42.4) Значения 7]^, выражаемые формулами (42.2) и (42.4), выведены из уравнений для мощных быстродвижущихся источников тепла — точечного и линейного. Если источник движется быстро, то тепло вблизи оси или плоскости его перемещения распространяется только в плоскостях, перпендикулярных направлению перемещения источника. Если же источник движется медленно, то часть тепла успевает распространиться и в направлении его перемещения, поэтому потеря
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 213 214 215 216 217 218 219... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
