Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 16 17 18 19 20 21 22... 294 295 296
|
|
|
|
Основы расчетов на теплопроводность За время dt температура точки А повышается на dTy а теплосодержание элементарного объема соответственно увеличивается на dQ, Теплосодержание элемента А изменяется вследствие притока и оттока тепла через его грани, обусловленных теплообменом с соседними элементами. Рассмотрим раздельно теплообмен через грани, перпендикулярные координатным осям. Для расчета теплообмена через грани элементарного параллелепипеда, перпендикулярные оси ОХ, рассмотрим распределение температуры по прямой SS, проходяп;ей через точку А параллельно оси ОХ. Градиент в точке Л измеряется углом наклона к оси ОХ касательной в этой точке к температурной кривой grad Г™ дТ ^дх ^ tgoc. Градиент в точке А\ отстояш^ей от точки А на расстоянии dx, будет отличаться от градиента в точке А на бесконечно малую величину , , дТ ^ ,fdT Фиг. 8. К выводу диференциаль-ного уравнения теплопроводности в общем случае пространственного потока тепла; X, у, Z — координатные оси в теплопро-вадя[цем теле; А {х, у, г) — точка тела, около которой рыделен для рассмотрения теплового баланса элементарный параллелепипед dy dz\ Т (л) — мгновенное распределение температуры по осл, проходящей через точку А параллельно ОХ. Удельный тепловой поток 9д:4-^х=^ Ях Л- ^Qx'^^V^'^ правую грань элемента отличается от теплового потока через его левую грань на бесконечно малую величину dq^^~ dx, так как в соответствии с законом Фурье (1.7) потоки по любому направлению пропорциональны соответстБуюш,им градиентам температуры. Через левую грань плош^адью dydz в рассматриваемый элемент объема dxdydz за элемент времени dt поступило количество тепла q^dydzdt, а через правую грань из элемента уходит количество тепла qx^.dx dydzdt. Так как количества псступаюш^его и уходяш,его тепла не равны между собой, при протекании тепла в направлении ОХ через элемент объема в нем будет накапливаться количество тепла dQ^ ^ q^dydzdt — qj^^-dx^ydzdt — dq^dydzdt =. — dxdydzdt. (a) Таким же образом вычисляются и количества тепла, накапливающиеся в элементарном параллелепипеде при протекании тепла через грани, перпендикулярные 0Y и 0Z, dQ^^-~^^JLdydxdzdt ду dQ^^^^dzdxdydt. (б) (в)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 16 17 18 19 20 21 22... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
