Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 15 16 17 18 19 20 21... 294 295 296
|
|
|
|
уравнение meriAonpoeodности It койном воздухе, возрастают с повышением температуры сначала быстро, а затем все медленнее, стремясь к предельным значениям. При температурах поверхности, не превышающих 200—300°, большая часть тепла отдается конвективным, при более высоких температурах — лучистым теплообменом, составляющим при 800° около 80% общей теплоотдачи В промежутке температур 50—1500° полный коэфициент теплоотдачи а возрастает в 30—50 раз 1 1 1 дТ і к 9X2 ^ -г- 9.' / § 3. УРАВНЕНИЕ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ Процесс распространения тепла в твердом теле Т Т{х, г/, 2, t) должен в каждом элементарном объеме у точки Л(л;, у, г) я в любой момент времени t подчиняться закону сохранения энергии. В процессе распространения тепла температура каждого элементарного объема тела непрерывно изменяется вследствие теплообмена с окружающим металлом через поверхность, ограничивающую рассматриваемый элемент. Рассмотрение мгновенного теплового баланса произвольно выбранного элемента тела дает возможность получить диференциальное уравнение теплопроводности Вывод диференциалького уравнения теплопроводности. Рассмотрим сначала простейший случай линейного распространения тепла (фиг. 7) Дан неравномерно нагретый стержень с поперечным сечением F—1, Направо от элемента длиной dx тепло q^^^ уходит, а слева тепло q^^ входит в данный элемент. Таким образом в процессе теплопроводности элемент стержня получает и отдает тепло Зная градиенты слева и справа от элемента, можно подсчитать количество тепла, накапливающееся в нем Градиент слева несколько больше, чем справа, поэтому приток тепла q^^^ слева несколько превышает отток тепла q^^ направо, В рассматриваемом элементе накапливается тепло, Aq^ = q^^—q^^, которое повышает температуру данного элемента. Закон Фурье дает возможность рассчитать изменение теплосодержания, а следовательно, и температуры данного элемента за единицу времени Такова схема расчета, которая применима и к пространственному потоку тепла. В общем случае пространственного потока тепла рассмотрим тепловой баланс элементарного параллелепипеда у точки А со сто* роками dx, dy, dz, параллельными координатным осям (фиг. 8). 2Н. Н. Рыкалин Фиг 7 К расчету накопления тепла в элементе dx при линейном распространении тепла
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 15 16 17 18 19 20 21... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
