Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 172 173 174 175 176 177 178... 294 295 296
|
|
|
|
i?4Нагрев металла газовым пламенем При быстром перемещении нормально-линейного источника по поверхности полубесконечного тела введенное им в момент /=0 на оси MN тепло qdt будем считать распространяющимся только в пап* равлении, перпендикулярном оси ОХ, т. е. в плоскости MNN'M\ дТ так как градиенты температуры в направлении перемещения малы в сравнении с градиентами ^ и в поперечной плоскости YOZ. Можно показать, что этот процесс описывается уравнением ^ vet у4г.аіV4r.a(t^ + t)^ здесь время t отсчитывается от момента, когда нормально-линейный источник пересек плоскость MN N' М'\ у уі z—- координаты точки А і лежащей в этой плоскости. Процесс распространения в полубесконечном теле тепла мощного быстродвижущегося нормально-линейного источника тепла (31.10) распадается на ряд плоских процессов (31.11), протекающих в направлениях, перпендикулярных оси 0Z. Тепло, введенное быстро-движущимся источником, распространяется так, как будто тело подразделено многими непропускающими тепла плоскостями, перпендикулярными оси ОХ, Температура [уравнение (31.11)] в плоском процессе распрсстранения тепла быстродвижущегося нормально-линейного источника равна с точностью до постоянного множителя произведению температур линейного процесса распространения тепла в поперечном направлении ОУ длительностью to+t и начинающегося в момент линейного процесса в направлении глубины 0Z длительностью t. Температурное поле процесса [уравнение (31.11)] характеризуется следующим образом. Проведем в теле ряд поперечных сечений, перпендикулярных оси ОХ, В сечении, где находится в данный момент нормально-линейный источник, температура оси MN бесконечно велика, остальное сечение находится при нулевой температуре. В сечениях, находящихся позади источника на расстояниях vt-^, vt^, vt^ ИТ. д., наибольшая температура имеет место на оси ОХ Т (О, О, t) ^ ^~—Л=г.(31.12) В начале процесса, т. е. при і^і^, температура оси убывает пропорционально Vty как в линейном процессе выравнивания тепла мгновенного плоского источника. В конце процесса при ^^^о температура убывает пропорционально t, как в плоском процессе выравнивания тепла мгновенного линейного источника (фиг. 111). В средней части процесс распространения в полубесконечном теле тепла нормально-линейного источника является переходным; температура оси убывает пропорционально где п возрастает от 1/2 до 1.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 172 173 174 175 176 177 178... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
