Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 168 169 170 171 172 173 174... 294 295 296
|
|
|
|
170Нагрев металла газовым пламенем V ( где л (0,п, р) = 2 \ рі^ехр [-r.~-.-P (1 + 6/ (31.8) Значения интеграла А (О, п, р) вычислены по формуле Симпсона для р от 0,01 до 5 и для я от О до 10 (фиг. 108). Температура оси ОХ, по которой перемещается центр С нормально-кругового источника, представляет большой практический интерес, так как точки этой оси нагреваются до наиболее высокой іемпературьк Положим в уравнении (31.8) 9=0 для положительной полуоси ОХ и 9=180° для отрицательной полуоси Г(г,0,0,оо) = Т^е'^'^'''^А{0,п,р);(31.9) верхний знак минус в правой части (31.9) соответствует температуре точек положительной полуоси ох (впереди фиктивного источника О), нижний знак плюс—отрицательной полуоси ОЛ" (позади источника О). Температуры оси ОХ перемещения источника вычислены по уравнению (31.9) для различных значений критерия р, пропорционального квадрату скорости v перемещения источника, и критерия гг, пропорционального квадрату расстояния х от фиктивного источника — точки о (фиг. 109). При неподвижном источнике (р==0) температура распределена симметрично относительно центра С источника, совпадающего с фиктивным источником О [(фиг. 105 и 107), кривая Г(г, 0)]. С повышением скорости перемещения источника с заданным коэфициентом распределенности k температура впереди фиктивного источника (^0) падает все круче, температура самого фиктивного источника — точки О (д:—О; гг=0) резко понижается, а температура центра С источника {п^р) понижается, но менее резко, чем температура точки О, Максимальные температуры точек оси ОХ с повышением скорости перемещения понижаются, а расстояния мере удаления от центра источника убывает медленнее, чем температура ^(О, г) по оси 0Z, На расстояниях г—гтемпературы ста- новятся практически одинаковыми с температурой от сосредоточен* ного в центре точечного источника той же мощности. Этим еще раз подтверждается тот факт, что характер местного распределения теплового потока источника сказывается на температурном поле только на расстояниях, близких к источнику. Вдали от области, занятой источником, и распределенный нормально-круговой, и сосредоточенный точечный источник равной мощности приводят к почти одинаковым распределениям температуры. Температуру граничной плоскости XOY полубесконечного тела при предельном состоянии процесса нагрева подвижным нормально-круговым источником тепла выразим, положив в уравнении (31.7) т=0 (так как г=0) Т (г, ср, о, с5о) г, б" 2 COST ± л (О, rt, р),
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 168 169 170 171 172 173 174... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
