Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 158 159 160 161 162 163 164... 294 295 296
|
|
|
|
160 Нагрев металла газовым пламенем Влиянием зазора между стыкуемыми листами будем пренебрегать; нагрев торцов кромок прорывающимися в зазор струями горючего газа отнесем в запас. Длину расчетной пластины, как и длину трубы, считаем неограниченной. Ввиду непродолжительности нагрева ограниченность расчетной пластины по ширине заметно не влияет на распространение тепла; поэтому процесс изменения температуры шва в периоде нагрева будем рассчитывать, предполагая пластину неограниченной и по ширине. В периоде охлаждения необходимо учитывать, что продольные грани пластины, y^dzizj^d, соответствую- Фиг. 102. Схема нагрева продольного шва трубы из тонкого листа пламенем быстродвижущейся линейной горелки. щие продольному сечению трубы диаметральной плоскостью, проходящей через стык, не пропускают тепла. Условия омывания пламенем трубы малого диаметра отличаются от условий омывания плоской поверхности. Поэтому распределение удельного потока конвективной теплоотдачи пламени изменяется с изменением диаметра трубы, особенно в области, удаленной от диаметральной плоскости пламени. За отсутствием опытных данных будем пренебрегать влиянием диаметра трубы и предположим, что тепловой поток пламени линейной горелки распределен по поверхности трубы так же, как и по поверхности пластины. Источник тепла — нормально-полосовой, длиной / с линейной эффективной мощностью и коэфициентом сосредоточенности fe — перемещается в направлении оси ОХ с большой скоростью d. Для расчета температуры в области, близкой к шву, будем считать источник быстродвижущимся, т. е. будем в соответствии с соображениями, развитыми в § 15, считать, что тепло распространяется только в направлении 0Y, перпендикулярном направлению перемещения источника. Тогда в каждом из элементарных стержней шириной dx, вырезанных из пластины непропускающими тепла плоскостями, перпендикулярными оси ОХ, тепло распространяется независимо. Нагрев такого стержня за время t участком АС подвижного нормально-
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 158 159 160 161 162 163 164... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
