Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 13 14 15 16 17 18 19... 294 295 296
|
|
|
|
Поверхностная теплоотдача15 наклонного); 2) от физических свойств теплоотдающей поверхности; 3)от свойств окружающей среды (ее плотности, теплопроводности и вязкости, в свою очередь зависящих от температуры), а также 4)от разности температур Г—Го. Зависимость коэфициента конвективной теплоотдачи выражают обычно эмпирическими формулами, или графиками, связывающими безразмерные критерии процесса. Лучистый теплообмен. Тепловое излучение (или радиация) свойственно всем нагретым телам. Тепловые колебания молекул порождают электромагнитные волны, распространяющиеся в пространстве со скоростью света. Излучение проходит через прозрачные среды, но поглощается непрозрачными телами, превращаясь снова в тепло. Между теплоотдающим и тепловоспринимающим телами происходит, таким образом, теплообмен излучением, связанный с двойным превращением: энергии теплоты в лучистую энергию и обратно. Удельный поток излучения qr кал/см^ сек нагретого до тела через его поверхность по закону Стефана — Больцмана пропорционален четвертой степени абсолютной температуры поверхности тела. Этот закон представляют в форме, удобной для технических расчетов: Коэфициент пропорциональности С зависит от состояния поверхности тела. Для абсолютно черного тела, т. е. тела, обладающего способностью поглощать все падающее на него излучение, Со= = 1,378" 10"* кал/см^ сек^'К^. Для серых тел С==£Со, где £ —коэфициент черноты, изменяющийся в пределах от О до 1. Для полированных металлических поверхностей коэфициенты черноты составляют при нормальной температуре от 0,2 до 0,4, а для окисленных и шероховатых поверхностей железа и стали — от 0,6 до 0,95. С повышением температуры коэфициенты е увеличиваются и при высоких температурах, близких к температуре плавления, достигают значений от 0,9 до 0,95. Лучистый теплообмен происходит между нагретыми телами, разделенными прозрачной средой. Калдое из нагретых тел излучает энергию в соответствии с законом Стефана Больцмана (2-2) и воспринимает часть энергии, излучаемой другим телом. В процессе лучистого теплообмена менее нагретое тело нагревается, а более нагретое — охлаждается. Для расчетов, связанных с нагревом и охлаждением изделий при сварке, наиболее интересен случай, когда тело небольших размеров — свариваемое изделие, нагретое до температуры 7, обменивается теплом с окрулающими его со всех сторон телами (например, со сварочным столом, полом, стенами и потолком помещения) с температурой Т^, меньшей Т. Удельный поток лучистого теплообмена qr каЛ/Слг^ сек, отнесенный к единице поверхности меньшего тела с ксэфициентом черноты 3, ^\(Т-^ 273x4 /Го+ 273
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 13 14 15 16 17 18 19... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
