Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 152 153 154 155 156 157 158... 294 295 296
|
|
|
|
154Нагрев металла газовым пламенем ИСТОЧНИК (26 8) распределен нормально с тем же коэфициентом сосредоточенности fe, а в направлении толщины пластины 0Z — равномерно (фиг. 99, б). При быстром перемещении такого нормально-полосового источника введенное им в плсскссти ММ WW тепло будет распространяться только в направлении ОУ, перпендикулярном направлению ОХ перемещения источника (см. § 15), так как градиенты температуры ^ дТ в направлении перемещения малы в сравнении с градиентами -^у в поперечном направлении. Вызванное мгновенным действием нормально-полосового источника начальное распределение температуры в элементарном тонком слое толщиной vdt, ограниченном плоскостями MM'N'N и PQQT\ T{y):^lA!^^YT ,^е-^Г(е) C'tvdt г к vc)o^ ^ можно рассматривать, как результат (15 2) процесса распрсстранения в пластине с непропускающими тепла поверхностями фиктивного быстродвижущегсся линейного источника 00' мощностью д, пересекшего рассматриваемое сечение на /о ранее рассматриваемого нормально-полосового источника, т е находящегося на vIq^ ^СО впереди нормально-полосового источника (фиг 99, б) Т(£/, д^—(ж) Уравнения (е) и (ж) становятся тождественными, если положить как в выражении (24 I) /^0= Таким образом, расстояние vtQ фиктивного быстродвижущегося сосредоточенного источника от центра заданіюго нормально-распределенного источника пропорционально скорости V перемещения источника и обратно пропорционально коэфициенту k его сосредоточенности и коэфициенту а температуропроводности материала пластины. Прсцссс выравнивания в направлении оси 0Y в пластине с теплоотдачей через боковые поверхности температуры (е). вызванной действием мгновенного нормально-полосового источника (26 8), очевидно, одинаков с процессом выравнивания ^-^о температуры (ж), вызванной действием быстродвижущегсся линейного источника той же мощности 9, пересекшего рассматриваемое сечение на ранее Т (у, t) =- ^ — ехр Г - гчг^^ - • (26 9) ^ оЪ] 4 UUto+t) ^ L 4a{i + t,) J^ Процесс распространения в пластине тепла быстродвижущегсся нормально-кругового источника мощностью ^ и с коэфициентом сссредоточеннсст^и k эквивалентен части процесса распространения тепла [уравнение (15 2)] фиктивного быстродвижущегсся линейного источника 00' той же мощности д, перемещающегося на расстоянии vt^ впереди центра С нормально-кругового источника
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 152 153 154 155 156 157 158... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
