Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 147 148 149 150 151 152 153... 294 295 296
|
|
|
|
Нагрев пластины нормально-круговым источником 149 уничтожаются. Для расчета температуры в процессе выравнивания тепла, введенного временно действовавпіим источником постоянной мощности, удобно применить схему источника и запаздывающего стока, так как процессы распространения их тепла выражаются одинаковыми формулами, отличаясь лишь моментами вступления (Ох для источника и для сто-_^ ка) и длительностью ^|р '^[^ действия (соответственно ^+^0 и ^о) (фиг. 96, iii). Отсюда вытекает следующее правило приведения. Температура Т(0 в процессе распространения в пластине тепла непрерывно действующего в течение t нормально-распределенного (кругового или полосового) источника постоянной мощности {q или q^ с постоянной времени /о равна превышению температуры ^1 (^+^о) процесса распространения тепла непрерывно действующего в течение ^+^о соответствующего сосредоточенного источника (линейного или плоского) той же мощности над температурой (^о) того же процесса в момент ^0 (фиг. 97) m^Ut^-Q^-T^iU).(25Л) Это правило, применимое к источникам подвижным и неподвижным, сводит расчет процесса распространения тепла непрерывно действующего нормально-распределенного источника к расчету рассмотренных в гл. II процессов распространения тепла непрерывно действующих сосредоточенных источников. Фиг. 97. Приведение (25.1) температуры T{t) в процессе нагрева пластины нормально-распределенным источником к температуре T^{t^) нагрева соответствующим сосредоточенным источником той же мощности. § 26. НАГРЕВ ПЛАСТИНЫ ПОДВИЖНЫМ НОРМАЛЬНО-КРУГОВЫМ источником А. Источник, движущийся с произвольной скоростью. Непрерывно-действующий нормально-круговой источник с эффективной мощностью q и ксэфициентом сосредоточенности k перемещается по поверхности пластины толщиной 5. Центр источника С, совпадающий в начальный момент ^=0 с началом 0^ координатной системы XoYoZq, перемещается по сси OqXq на поверхнссти пластины со скоростью V (фиг. 98). Мощность q, коэфициент k и скорость V остаются постоянными за все время перемещения источника. В момент t расстояние центра источника С от начала координат О равно vt,
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 147 148 149 150 151 152 153... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
