Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 145 146 147 148 149 150 151... 294 295 296
|
|
|
|
Нагрев пластины нормально-распределенными ист^очниками147 10* § 25. НАГРЕВ ПЛАСТИНЫ НСРМАЛЬНО-РАСПРЕДЕЛЕННЫМИ ИСТОЧНИКАМИ Прсцсссы распрсстранения в пластине тепла непрерывно действующих нормально-распределенных источников рассмотрим, исходя из следующих ранее установленных положений. 1.Процесс распрсстранения тепла непрерывно-действующего источника можно рассматривать в соответствии с принципом наложения как совокупнссть бесконечно-большого числа наложенных друг на друга элементарных процессов распространения тепла соответствующих мгисвепных источииксв, действующих в течение элементов времени dt, на которые разбивается весь промежуток времени і непрерывного действия источника (§ С). 2.Процесс распрсстранения тепла мгновенного нормально-кругового или пормально-пслссового источника в пластине эквивалентен части процесса распрсстранения тепла фиктивного сссредо-точенного источника (линейного или плссксгс), приложенного иа^о ранее 24). Поэтому процесс распространения тепла непрерывно-депствую-щсго в течение времени / нормалыю распределенного источника в пластине является частью процесса распространения тепла соответствующего фиктивного сосредоточенного источника, действо-вавпюго в течеііие времени /, по приложенного на ранее. Такой подход чрезвычайно упрощает вывод уравнении и анализ процессов распространения тепла нормально распределенных источнїіков в пластине, сводя их к ранее исследованным (§ 12) процессам распространения тепла сссредоточснных источников. Отметим сразу же, что для расчета нормально-распределенных источников, действующих непрерывно на поверхности полутсла или плоского слоя, этот прием неприменим. Рассмотрим более подробно процесс распространения в пла-стиіїє тепла при непрерывном действии їюрмально-распрсделен-ного источника. Промежуток времени ОМ действия нормально-рас-предсленіюго непрерывного источника длительностью t разобьем на бесконечно-малые элементы dV (фиг. 96, /), Элемент тепла dQ—qdt\ введенньпі источником в момент N через /' пссле начала его действия можно рассматривать как мгновенный нормально-распределенный источник. Процесс распространения за время t~i' {NM) тепла этого источника эквивалентен части ^о+(^—процесса рас-простраііения тепла фиктивного мгновенного сосредоточенного источника dQ, приложенного в момент Л/j, на ранее N (фиг. 96, //). Выразим распределение температуры в момент М по истечении времени / после начала непрерывного действия нормально-распределен ііого источника. Для этого просуммируем в соответствии с принципом наложения элементарные распределения температуры в этот момент от всей совокупііости ом мгновенных источников, на которые распадается источник, действующий непрерывно в течение і. Распределение температуры в момент М, вызванное мгновенным нормально-распределенным источником dQ, приложен-
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 145 146 147 148 149 150 151... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
