Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 142 143 144 145 146 147 148... 294 295 296
|
|
|
|
144Нагрев металла газовым пламенем Отсюда определим Q — количество тепла, вводимое фиктивным сосредоточенным линейным источником на оси OZy проходящей через центр с эквивалентного нормально-кругового источника Q=-4to/o q2mdt(д) Вместо ^0 подставим его значение из уравнения (24 1) и используем соотношение (21.4), тогда q=qdt,(24 2) т. е. мгновенное количество тепла, которое нужно сосредоточить на центральной оси, равно количеству тепла, вводимому нормально-круговым источником за элемент времени dt Распределение температуры (б), вызванное в пластине мгновенным действием нормально-кругового источника qdt с коэфициентом сосредоточенности можно рассматривать как результат фиктивного процесса (продолжительностью /=/о) распространения температуры по радиусу г. Таким образом, распределение температуры, вызванное мгновенным действием нормально-кругового источника, можно рассматривать как распределение температуры от фиктивного мгновенного сосредоточенного источника, введенного в точке с на ^0 ранее Подбирая соответствующим образом длительность распространения фиктивного источника и его количество тепла Q, можно обеспечить совпадение распределения (в), вызванного фиктивным источником, с распределением (б), вызванным нормально-круговым источником, прежде всего приравняем показатели экс- поненциальных функций, {kr^=~^J ^ откуда Таким образом, длительность распространения фиктивного источника /о ~ обратно пропорционально коэфициенту сосредоточен^ ности k нормально-кругового источника и коэфициенту температуропроводности а металла пластины. Тепло линейного сосредоточенного источника, распространяясь в течение t^, приводит к распределению температуры с таким же коэфициентом сосредоточенности k, как и заданный нормально-круговой источник. Длительность распространения фиктивного сосредоточенного источника ^0 (сек) назовем постоянной времени при нагреве данного металла нормально-круговым источником. Очевидно, что /о зависит не только от характера распределения тепла источника, но и от температуропроводности а металла, т. е. в отличие от коэфициента сосредоточенности k этот коэфициент не остается постоянным при нагреве различных металлов одним и тем же источником Приравняем теперь первые сомножители выражений (в) и (б) QЬт dt
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 142 143 144 145 146 147 148... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
