Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 137 138 139 140 141 142 143... 294 295 296
|
|
|
|
Схемы нагрева металла газовым пламенем139 начений; для нормально-полосового источника соотношения остаются теми же) {r)-T{r,t)](23Л) оказывается зависящим от температуры Т [r^t) нагреваемой поверхности. Начальное значение удельного теплового потока, соответствующее холодной поверхности, температура которой !'(/', 0)=0 принята за нуль отсчета, д2{г,0)^апгТп (г)(23.2) пропорционально температуре Т„ пламени в данной точке. Таким образом, при постоянном значении коэфициента теплообмена о.п1 удельный тепловой поток ^2 в начальный момент распределен так же, как и расчетная температура пламени Тп, т. е. нормально. Такая схема ~— нормально распределенный поверхностный теп-лообменный источник — хорошо описывает физические особенности процесса нагрева металла газовым пламенем. Нетрудно показать, что этой схеме эквивалентна следующая. Пусть поверхность тела нагревается источником постоянной мощности удельный тепловой поток которого распределен по закону q^i^fi) распределения начального теплового потока теплообменного источника [уравнение (23.1)]. Пусть далее нагретая поверхность тела отдает тепло с коэффициентом теплообмена ос^^^, равным коэфициенту ос^^л теплообменного источника. Тогда каждая точка г поверхности тела будет воспринимать неизменяющийся во времени поток тепла 72 (^ї 0) и по мере нагрева отдавать в окружающую среду поток ос^^ Г (г, t), пропорциональный изменяющейся со временем температуре данной точки T{r,t). Результирующий тепловой поток q2{rj), воспринимаемый данной точкой поверхности ^2 (^0^72 (^0)-~а,,Т (г,0,(23.3) очевидно, одинаков с потоком (23.1) теплообменного источника. Таким образом, процесс нагрева поверхности тела теплообменным источником эквивалентен процессу нагрева поверхности тела с теплоотдачей в окружающую среду источником постоянной мощности. Коэфициент теплоотдачи ос следует при этом выбирать равным коэфициенту ^пл теплообменного источника, а распределение удельного теплового потока — в соответствии с начальным распределением потока теплообменного источника, когда нагреваемая поверхность холодна. Коэфициент теплообмена пламени. Опытные данные пока недостаточны для суждения о зависимости ос^^ от различных параметров процесса. Мы располагаем лишь значениями a„^, полученными из обработки данных по измерению температуры тонких листов, нагреваемых линейными многопламенными горелками (табл. 4). С уменьшением линейного расхода ацетилена от 188 до 125 ajcm час вследствие увеличения шага сопел (№ О и №1) коэфициент теплообмена увеличивается от 0,011 до 0,015 кал/см'^ сек^'С, Следует отметить, что одновременно возрастает и эффективный к. п. д, пламени.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 137 138 139 140 141 142 143... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
