Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 130 131 132 133 134 135 136... 294 295 296
|
|
|
|
132Нагрев металла газовым Пламенем здеськал/см^-сек — наибольший удельный тепловой поток, принимаемый одинаковым по всей длине оси горелки; Я^І^уУ) калісм^сек ~ удельный тепловой поток в любой точке с координатами у в пределах рабочей длины горелки, т. е. при 0х/; k 1/слі^—коэфициент сосредоточенности удельного теплового потока пламени линейной горелки. Выражение (22.2) не учитывает краевого эффекта пламени, т. е. теплового воздействия пламени крайних сопел вне рабочей длины горелки / (фиг. 88, а). Чем длиннее горелка, тем меньше относительное влияние краевого эффекта. Для практических расчетов при числе сопел п^Ю краевым эффектом можно пренебрегать. Пламя линейной многопламенной горелки будем рассматривать в соответствии с выражением (22.2) как источник тепла, распределенный нормально по короткой стороне полосы на поверхности нагреваемого металла и распределенный равномерно по ее длинной стороне (фиг. 90, в). Такой источник будем называть нормально-полосовым ограниченной длины. Для установления связи между законом (22,2) распределения нормально-полосового источника и его полной эффективной мощностью £7, разобьем всю площадь, занятую источником, на элементы длиной / и шириной dy и подсчитаем количество тепла gg'di/, приходящееся в единицу времени на любой элемент площади (фиг. 90, б). Сумма таких элементарных количеств тепла, распространенная на всю площадь, занятую нормально-полосовым источником, будет равна эффективной мощности источника \ яЛ^ у) Щ\(22.3) — со здесь интегрирование распространено в пределах от г/=+00 т У ==—оо, так как в соответствии с соображениями § 21 замена конечных пределов реального источника бесконечными не вносит существенного изменения в расчет мощности нормально-распределенного источника. Подставим в уравнение (22.3) закон нормального распределения интенсивности теплового потока источника (22.2), тогда ?= \ q^e-^ridy.(а) — ОО Применим подстановку ky^^z^\ ^ky^z\ \/kdy^dz\ 4-00 — JO Определенный интеграл в выражении (б), представляющий площадь кривой нормального распределения, как известно, равен /тг, тогда q=^VT^.(22.4)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 130 131 132 133 134 135 136... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
