Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 122 123 124 125 126 127 128... 294 295 296
|
|
|
|
124 Нагрев мешаллй газовым пламенем пределения удельного теплового потока q^^ и k. Параметры k и ^2^' которыми мы располагаем для описания закона распределения удельного теплового потока, связаны соотношением (21.4) с эффективной мощностью q и должны подбираться с учетом этого соотношения. Из калориметрических опытов определяют эффективную мощность q, а затем из термических опытов — один из параметров, обычно k. Другой параметр ^^^ЗДЯт из соотношения (21.4). Фиг. 82. Распределение удельного теплового потока по радиусу г пятна нагрева, характеризующееся одинаковыми наибольшими значениями ((гт и различными коэфициентами сосредоточенности, 1z у \ 1 J, ~ш Фиг. 83. Нормально-круговое распределение удельного теплового ПО" тока источника с коэфициентом сосредоточенности k и эквивалентное ему по мощности равномерное распределение 'ПО площади круга радиуса Го. Коэфициент k характеризует остроту кривой нормального распределения. Так, например, удельный тепловой поток q^ на заданном расстоянии г=1, q^ (l)"92m- ^"^ тем меньше, чем больше (фиг„ 82). Чем больше коэфициент k, тем быстрее убывают ординаты кривой, тем круче кривая и тем более ее ординаты сосредоточены у оси симметрии. Поэтому коэфициент k будем называть коэфициентом сосредоточенности удельного теплового потока газового пламени (нормально-кругового источника тепла). Для оценки коэфициента сосредоточенности введем фиктивный источник с той же мощностью q, что и заданный нормальный [уравнение (21.1)], но распределенный равномерно по пятну радиуса Го с удельным тепловым потоком, равным наибольшему удельному тепловому потокунормального источника. Эффективная мощность q выражается объемом, ограниченным поверхностью удельного теплового потока ^2 (^)' Построим равновеликий цилиндр с объемом и с ординатой q^^ (фиг.'83). Объем цилиндра (б) отсюда (в)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 122 123 124 125 126 127 128... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
