Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 120 121 122 123 124 125 126... 294 295 296
|
|
|
|
122Нагрев металла газовым пламенем НЫМ температурам средней плоскости пластины. Температура средней плоскости убывает по мере удаления от оси перемещения пламени по закону, близкому к закону нормального распределения (кривой вероятности Гаусса), На основании этого можно приближенно считать, что удельный тепловой поток газового пламени (индекс 2 означает двухмерность распределения) распределен нормально по радиусу г пятна нагрева (фиг. 78) ЯЛг) = Чг,п-е'^\(21.1) здесь (г) ~ удельный тепловой поток пламени в любой точке А нагреваемой поверхности в кал/см^ сек; q^^ — наибольший удельный тепловой поток на оси пламени в точке С в кал[см^ сек; г — радиальное расстояние данной точки А от оси пламени б см; k — коэфициент, характеризующий форму кривой нормального распределения в см~^. Газовое пламя простой горелки с осью, перпендикулярной плоской нагреваемой поверхности, можно рассматривать как источник тепла, распределенный нормально по площади, практически ограниченной окружностью. Такой источник [уравнение (21.1)] будем в дальнейшем называть нормально-круговым. Значения и k подбирают так, чтобы нормальное распределение по радиусу, выражаемое уравнением (21.1) приближалось наилучшим образом к распределению температуры, полученному из опытов. Опыты этого типа довольно трудоемки; проще определять параметры распределения удельного теплового потока по кривым термического цикла различных точек нагреваемого листа. Установим связь между законом нормального распределения [уравнение (21.1)] и эффективной мощностью пламени q. При одной и той же общей мощности q удельный тепловой поток 9з (г) пламени может быть распределен различно. Пусть удельный тепловой поток распределен по нагреваемой поверхности по некоторому закону q^ (х^у). Чтобы определить полную тепловую мощность q источника, распределенного по площади F, разобьем всю поверхность F на элементы dF и просуммируем количества тепла q^ {х, у) dF, приходящиеся на элементы площади dF (фиг. 80). Интегрирование распространим на всю поверхность F, тогда тепловая мощность источника g^h2{x,y)dF,(21.2) F При нагреве газовым пламенем, ось которого перпендикулярна нагреваемой плоскости, тепловой поток q^ (г) распределен симметрично относительно оси пламени [уравнение (21,1)]. Рассмотрим кольцевой элемент с радиусом г и шириной dr (фиг. 81). Удельный тепловой поток д^ {г) остается постоянным по всей площади этого элементарного кольца. Через кольцевой элемент площади вводится
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 120 121 122 123 124 125 126... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
