Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 105 106 107 108 109 110 111... 294 295 296
|
|
|
|
Ограниченное ть размеров изделия 107 в листе приближается к полю линейного источника в пластине (см. фиг. 43). Влияние ограниченности размеров изделия по ширине и длине на процесс распространения тепла можно учесть так же, как и влияние ограниченности по глубине, введением дополнительных источников, представляюнхих отражения основного источника в ограничи-ваюпхих плоскостях, которые предполагаются непропускающими тепла. Таким способом можно рассчитывать температурные поля в листах различной толщины, в полосах различной ширины и у двугранных прямых углов, ограничивающих массивное тело. Наличие непроницаемых для тепла граничных плоскостей стесняет поток тепла, распространяющийся от источника, и повышает температуру тем больше, чем значительнее стесшп тепловой поток. Пример. На стальной лист толщиной 20 мм наплавляют валик: мощность источника ^= 1000 кал/сек; скорость его перемещения у—3,6 м/час^0,1 см/сек; теплофизические коэфициенты приняты округленно: А—0,1 кал/см се/с°С; CY=1,0 кал/см^°С; а=ОЛ см^/сек (фиг. 64). Рассчитать температуру предельного состояния в точках Л и 5 продольной плоскости XOZ, находящихся на верхней и на нижней плоскостях на расстоянии 20 мм позади источника, и температуру точки С нижней плоскости непосредственно под источником. Координаты точки А: л;——2 см\ у =0\ 2=0; точки В: х=—2 см\ у~0; 2 =2 см. Воспользуемся расчетной формулой (18.2). Эти точки находятся на одном перпендикуляре к граничным плоскостям листа, поэтому температура, рассчитанная по схеме пластины с полным выравниванием по толщине [уравнение (14.2)], для точек Л и В одинакова и равна 7(2,-2)::=::^ 1000 2г..0,1-2,0 ехр 0,1 (— 2,0) 2-0,1 Коэфициенты т (г, z) выберем по графику фиг. 62 для значений критерия оЪ 0,1-2 0 . г 2,0 2а 2-0,1 . 00 1 Для точки л по кривой g—^l в верхней части графика (-г—0) т (2,0) =1,13; для точки В по кривой^ =^1 в нижней части графика (г—Ъ) т (2;2)—0,89. Температура точки А верхней плоскости (фиг 64, а, б) 7 (2:—2,0)-1,13 915=1030^ Температура точки В нижней плоскости (фиг. 64, а, в) Т (2—2,2) ^0,89-915-815^ На расстоянии 2 см позади источника разность температур по толщине листа составляет 1030—815—215°. Для расчета температуры точки С с координатами х=0\ у=-0; z=2 см воспользуемся формулой (18.3). Коэфициент k (2) выберем по графику фиг. 63. По кривой с пометкой — =1 находим для ^^1 ^(2) —2,10. Температура точки С (фиг. 64, а, е, д) ™ 2 Л 0.800 - е"^ 2,10 * 800 - 0,368 = 615°,
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 105 106 107 108 109 110 111... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
