Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 103 104 105 106 107 108 109... 294 295 296
|
|
|
|
Ограниченность размеров изделия 105 толщиной S, описывается 2q( ехр ст (4::а)" уравнением t о Srexpl--^-^.); (18Л) представляющим сумму процессов (12,3) распространения тепла бесконечного ряда точечных источников мощностью 2q с координатами (О, О, 2 я8),где п принимает все целые значения от—оо до включая нуль. Температурное поле предельного состояния процесса получим, полагая в уравнении (18.1) ^=оо. Для всей области плоского слоя, лежащей вне оси 0Z, температуру предельного состояния удобно выразить произведением температуры (14 2) изолированной пластины толщиной S, нагреваемой подвижным линейным ' источником мощностью q, на коэфициент т (г, г), учитывающий сосредоточение источника на верхней поверхности плоского слоя (фиг. 62) (18.2) - ~т (г, г)' Г Фиг. 63 Коэфициент k, выражающий отношение температуры оси 0Z плоского слоя, нагреваемого точечным источником, находящимся в точке Оу к температуре полубесконечного тела, нагреваемого точечным источником [см. уравнение (18 3)]- На верхней ^(нагреваемой) плоскости 2=0 температура выше, а на нижней'плоскости г^Ь ниже средних температур, определяемых выражением (14 2) в предположении полного выравнивания по толщине пластины (фиг. 62). С удалением от источника неравномерность распределения температуры по толщине плоского слоя быстро убывает. На расстоянии r=4S температура ограничивающих плоскостей отличается от средней температуры (14.2) неболее, чемна5%. Для оси 0Z плоского слоя, проходящей через точечный источник тепла, температуру предельного состояния удобно выразить произведением температуры (13.2) полубесконечного тела^ нагреваемого подвижным точечным источником мощностью q, на коэфициент k{z), учитывающий ограниченность тела нижней плоскостью г^Ъ (фиг 63) в уравнении (13 2) положено x=0; г/==0, R-=-z. Ті flS і)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 103 104 105 106 107 108 109... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
