Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 101 102 103 104 105 106 107... 294 295 296
|
|
|
|
Ограниченность размеров изделия 103 Наплавка валика на поверхность листа. В зависимости от толщины листа расчет ведут по одной из схем табп. 2 (стр 63). Если лист весьма толст, температурное поле практически затухает в массе металла; тогда влиянием нижней ограничивающей плоскости можно пренебречь и вести расчет по схеме точечного источника на поверхности полубесконечного тела (фиг. 31, а и 41). Если лист весьма тонок, температура вблизи источника практически выравнивается по толщине листа; тогда расчет ведут по схеме линейного источника в пластине (фиг 31, в и 43). Если толщина листа мала, так что нельзя пренебречь ограничивающим влиянием нижней плоскости листа, но не настолько чтобы считать i температуру равномерно распределенной по толщине, выбирают для расчета схему точечного источ" ника на поверхности плоского слоя толщиной S (фиг. 31,6). Ограничивающие поверхности плоского слоя считают не пропускающими тепла. Расчет по схеме точечного источника, перемещающегося по поверхности плоского слоя, дает возможность установить влияние ограниченности размеров изделия на процесс распространения тепла. Процесс распространения тепла от источника О мощностью q в плоском слое с непропускающими тепла плоскостями будем рассматривать, как часть процесса распространения тепла от того же источника в неограниченном теле (фиг. 61). Для этого удвоим мощность основного источника и введем в тело дополнительные источники /, 2, 3... мощностью 2q, являющиеся попеременными отражениями основного источника о в обеих непропускающих тепла ограничивающих плоскостях 2={) и г^Ь (§ 7) Так, например, источник / является отражением источника О в нижней ограничивающей плоскости источник 2 — отражением источника 1 в верхней плоскости 2==0, источник 3 — отражением источника 2 в нижней плосьости и т. д Бесконечный ряд источников о, 1, 2у 3 ^ . ^ , расположенный по оси 0Z, симметричен относительно обеих ограничивающих плоскостей, г=0 и 2=8^ поэтому суммарный тепловой поток через обе эти плоскости равен нулю, т. е. плоскости не пропускают тепла, как и обусловлено заданием. Процесс распространения тепла точечного источника мощностью ^, перемещающегося со скоростью V по поверхности плоского стоя Фиг 61. Схема введения дополнительных источников /, 2, 3, 4 J попеременно отражающих основной источник О в непропускающих тепла граничных плоскостях z^O и г =(5
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 101 102 103 104 105 106 107... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
