Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 100 101 102 103 104 105 106... 294 295 296
|
|
|
|
102Нагрев металла сварочной дугой § 18. ВЛИЯНИЕ ОГРАНИЧЕННОСТИ РАЗМЕРОВ ТЕЛА НА ПРОЦЕСС РАСПРОСТРАНЕНИЯ ТЕПЛА В § 11—17 мы рассматривали процессы распространения тепла при нагреве сосредоточенным источником (сварочной дугой) неограниченных тел — полубесконечного тела, пластины и стержня. В неограниченном теле (пластине или стержне) на любом расстоянии от сосредоточенного источника тепло распространяется вследствие теплопроводности, предположение о неограниченности размеров тел весьма упрощает расчет, так как при этом отсутствуют граничные условия. Размеры свариваемых изделий в действительности всегда ограничены. Чем меньше расстояние от источника тепла до границы тела, тем больше влияние, оказываемое ограниченностью тела на процесс распространения тепла. При обычно встречающихся на практике соотношениях коэфициента теплопроводности металла и коэфициента поверхностной теплоотдачи граничные плоскости тела можно в первом приближении считать не пропускающими тепла (§7), Поэтому учет ограниченности размеров тела повышает температуру в сравнении с вычисленной по схеме неограниченного тела. Длительность действия источника (действительного и Фиктивного, фиг. 59, б). г:=:100+ 10=== ПО сек. Длительность действия фиктивного стока t—tj^^lO сек. Безразмерные критерии, от которых зависят коэфициенты теплонасыщения: критерий расстояния критерии времени т — для источника их' — для стока: '~4Ї--4ЖГ~^'^^' -45~- "Т0Л~~°'^^- Коэфициент теплонасыщения в процессе нагрева источником в течение 10 сек. определим по графику фиг. 55 (0,5; 2,75)^^1,0, т. е. в точке, находящейся на расстоянии 1 см от источника, практически достигнуто предельное состояние. Коэфициент теплонасыщения в процессе охлаждения стоком тепла в течение 10 сек. по графику фиг, 55: (0,5, 2,25)^=^0,70. Температура точки 0,^ в периоде выравнивания через 10 сек. после окончания наплавки вычислим по уравнению (17.6): Г (- 1; 110) = 1590 (l,0-0,70)-r477^
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 100 101 102 103 104 105 106... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
