Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 98 99 100 101 102 103 104... 294 295 296
|
|
|
|
.00 Нагрев металла сварочной дугой 1ЄПЛ0Б0Г0 СОСТОЯНИЯ тела, введем в момент к фиктивный сток тепла мощностью —q, приложенный к тем же участкам тела, что и фиктивный ИСТ0ЧНИК+?. Очевидно, что действия равных по мощности источника и стока, приложенных одновременно к тем же участкам тела, взаимно уничтожаются. Таким образом, введение фиктивного источника+9 на отрезке КМ. и фиктивного стока—q на том же отрезке не изменяет теплового состояния тела, которое в действительности по прекращении в момент действия источника более тепла не получает. Температуру (t) в момент М в периоде выравнивания после прекращения в момент К действия источника постоянной мощности q можно рассматривать как алгебраическую сумму температуры Т (t) от продолжающего действовать источника q и температуры —Т {t^^—t) от начавшего действовать в момент К стока тепла—q (фиг. 59, в) Фиг 59 Схема к: расчету процесса распространения тепла в периоде выравнивания после прекращения действия источника постоянной мощности, а — действительный источник, б" — введение фиктивною источника и фиктирного стока, е — и-іуіенение температуры ОЯ''— от действительного источника, КШ^ — от действительного и фиктивного ИСТОЧИИКОВу КМ^^— от фиктивного сюка, Я''Ж'"'^ — от деиетви-тельього источника в перио le гыравчивания. (17.5) Заметим, что обе температуры в правой части уравнения (17.5), как температуры в периоде теплонасыщения при непрерывном действии источника q, можно выразить по уравнению (17.1) через температуру предельного состояния Т^^ и соответствующие коэфициенты теплонасыщения (17.6) Таким образом, расчеі температуры в момент t в периоде выравнивания сводится к расчету температур в периоде теплонасыщения. Для трех основных схем процесса распространения тепла при сварке удобно вести расчет, пользуясь графиками фиг. 55—57, При расчете процесса распространения тепла в периоде выравнивания после прекращения действия подвижного сосредоточенного источника следует иметь в виду, что фикгивные источник и сток движутся так же, как двигался бы и действительный источник, а с ними перемещается и начало подвижной системы координат.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 98 99 100 101 102 103 104... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
