Расчеты тепловых процессов при сварке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 97 98 99 100 101 102 103... 294 295 296
|
|
|
|
Теплонасыщение и выравнивание температуры99 цветов побежалости, соответствующие температурам 200—350°. Эти полосы в начале шва расходятся, причем нагретая зона расширяется; по мере удаления от начала шва и достижения предельного состояния полосы становятся параллельными шву (фиг. 58,а). Этому соответствует увеличение размеров областей, мгновенно нагретых выше данной температуры (600°, 1500°) в периоде теплонасыщения с момента зажигания дуги (фиг. 58, б). Если следить за процессом теплонасыщения по изменению температуры неподвижных точек изделия, то картина будет менее ясной. Поэтому удобно относить расчеты процесса нагрева подвижным источником к системе связанных с источником подвижных координат (%, г/, г). Дуга как бы ведет за собой подвижное температурное поле, которое сначала увеличивается, а затем остается постоянным и только перемещается вместе с дугой. Кроме расстояния от оси шва, большое влияние на ход процесса теплонасыщения оказывает скорость перемещения дуги. Чем быстрее происходит сварка, тем раньше устанавливается предельное состояние на данном расстоянии от дуги. Кривые фиг. 58, г характеризуют зависимость длительности t периода теплонасыщения при различных скоростях сварки v от расстояния R до источника тепла, на котором устанавливается предельное состояние. С увеличением скорости перемещения дуги длительность теплонасыщения уменьшается. Уже при скорости 0,3 сж/сек; период теплонасыщения на расстоянии до 30 мм от оси дуги заканчивается в течение 10 сек. Период выравнивания температуры. По окончании действия сосредоточенного источника введенное им тепло продолжает распространяться по металлу изделия вследствие теплопроводности. Неравномерное распределение температуры, поддерживавшееся сосредоточенным источником, по прекращении его действия выравнивается, и температура нагретой области стремится к средней температуре тела. Период процесса распространения тепла, начиная от момента t=ii^ прекращения действия источника, называется периодом выравнивания температуры. Пусть сосредоточенный источник постоянной мощности 9=const неподвижный или перемещающийся прямолинейно с постоянной скоростью const начинает действовать в момент О и прекращаеі действие в момент к (фиг. 59, а). Длительность непрерывного действия источника — сек. Изменение температуры определенной точки нагреваемого тела в периоде теплонасыщения, вычисленное по уравнению (17.1), представлено схематически кривой 0/С' (фиг. 59, в). Расчет процесса распространения тепла в периоде выравнивания температуры по окончании действия источника постоянной мощности приведем к уже известному расчету процесса теплонасыщения, применяя фиктивные источники и стоки тепла. Рассчитаем температуру в момент М в процессе выравнивания, характеризующийся текущей координатой t (фиг. 59, а). Пусть источник, в действительности прекратившийся в момент ІС, продолжает фиктивно действовать и дальше, т. е. в продолжение к действительному источнику, существовавшему в течение времени ОКу введем в момент к фиктивный источник той же мощности (фиг. 59,6). Для того, чтобы не изменить 7*
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 97 98 99 100 101 102 103... 294 295 296
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
